石墨烯电子的能带和狄拉克方程 - 图文
更新时间:2024-05-12 05:41:01 阅读量: 综合文库 文档下载
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石墨烯电子能带之数理演绎 (2015年2月20日)
(为苦研物理学理论的探路者提供数理基础的参考)
作者: 北京东之星应用物理研究所
伍 勇 , 贺 宁(计算机软件工程师)
1. 石墨烯晶格的基矢和倒格子基矢 ky?
b1 Y K
? ?a1kx
' K
0X ?? a2b2
图1?晶格原胞与基 矢 图2?布里渊区与倒格子基
图1中
?a3?1?a1?(3,3,0)?3a(i?j)222 ???a31a2?(3,?3,0)?3a(i?j)222?(1) 这里a=1.42A是C-C最近邻原子间距,即正六边形单胞的边长(晶格常数)。
由正格子基矢(1)可计算出倒格子基矢(2): ?2?4?1?3?b1?(1,3,0)?(i?j)3a3a22 (2) ?2?4?1?3?b2?(1,?3,0)?(i?j)3a3a22
由此计算图2第一布里渊区的两个狄拉克(Dirac)点K,K的坐标是:
'
?2?12??23??K?(1,,0)?i?j 3a3a9a3?'2?12??23??K?(1,?,0)?i?j 3a3a9a3
(3) 下面能带计算表明只有第一布里渊区的六个顶点在费米面上,称费米点,又称Dirac点或K(K)点
2. 石墨电子紧束缚近似二次量子化形式的哈密顿量
'H??2pz?(ai?ai?bi?bi)?t?(aibj?h.c)
i?i,j??(4) 上式还可表为矩阵形式:
0?ai???????(aibi)???2pz(ab)???t??i?i,j?b??i??t??aj???2pz?ij???????(aibi)?????2pz?ij??bj??i,j???t??i?i?t??aj??????0??bj??
模型不考虑电子自旋,表示只对最近邻格点的电子跃迁求和,?2pz是单电子2pz轨道能量
?a1?Ri?Rj1A???Rj1?a1-RiB?Rj3???Rj2?a2?Ri????Rj3?rAB?rB?rA?a2?Rj2????图3.参考原子Ri的三个最近邻Rji,Rj2和Rj3?石墨晶格是由两类几何环境彼此不等价的碳原子A,B构成,任意选定一个格点位矢是Ri的A
???原子为参考原子,环绕它的是三个最近邻B类原子Rj1,Rj2和Rj3,如图3.
???ai(bj)是位于Ri(Rj)的电子的产生(消灭)算符,
????(4)中的对算符aibj表示的物理过程描述被bj在Rj处消灭一个电子后又在Ri由ai产生一
??个电子,此过程等同于电子由Rj跃迁到最近邻Ri,跃迁能t=2.8eV。
考虑电子算符的傅里叶变换:
??1ik?Ri?k ai?ea??Nk??1ik?Rj?bj?ebk ??Nk(5) 这里N是晶格原胞数。跃迁发生在A,B两个不等价子晶格之间,A,B两原子相对位矢(图3):
??????rAB?rB?rA?a1?a2-Ri ????Ri?Rj1?Rj2(6)
将(5),(6)代入(4),将哈密顿量傅里叶展开,先考虑跃迁项
-t?(ai?bj?h.c)
?i,j???t?(aibi?ai?bj1?ai?bj2?h.c)
?i,j?????????????????111?i(k?k')?Ri???ik?Ri?ik'?Ri?ik'?a1??ik?Ri?ik'?Ri?ik'?a2??kbk'??e?ke?ke??t?(?eaabk'??eabk'?hc)Nk,k'Nk,k'Nk,k'i利用公式:
???1?i(k?k')?Rie??k,k?'?Ni
???ik?a1哈密顿跃迁项化为:
-t?(1?ek?e???ik?a2??h.c ?k?b)ak(7)
类似计算哈密顿的原子位能项,可得
?2pz?(ai?ai?bi?bi)i???b??k?k?b??2pz?(aakk)k
(8)
由(7)(8)代入(4),得到动量表象的紧束缚模型二次量子化哈密顿是
?b?)-t?[(1?e?a?k?bH??2pz?(akk?k?kk???ik?a1?e???ik?a2??h.c] ?k?b)ak2(9)
3求解薛定谔方程和能量本征值
石墨烯是单层2维晶体,碳原子的2s,2px2p,y而2pz电子形成垂直于?共价平面之上的离域大?轨道通过sp 轨道杂化形成共面?键,
,
键。象?铺垫的刚性平面之上自由流动的
电子气, ?电子参与石墨烯的一切外在物理过程和化学反应,决定了石墨烯的电子结构和性质。
根据电子薛定谔定态方程
石墨烯一个原胞内包含两个不等价原子A,B,其2Pz电子态基矢分别选取为:
H(k)?(k)?E(k)?(k),
(10)
?k?0?1(k)?a??0?2(k)?bk
0 是粒子真空态。 这里
(9)表达的紧束缚哈密顿H(k)可以写为矩阵形式:
??? ???0aHa00aHb?kkkk?H11H12? ????H ?????H0bHb?0bHa0?22?21? kk?kk
设系统的电子态矢量(波函数)为:
0??0??(11)
1122 代入薛定谔定态方程(10)有
(H?E)(C1?1?C2?2)?0(12)
由矩阵表达式(11)及方程 (12)有非平凡解的条件得到久期方程如下:
H11?E H12(13) ?0 H21H22?E
下面先计算哈密顿矩阵(11)的矩阵元,将(9)代入(11),
????0???[0a??'b?'b?0)]?kHb????H12?0aaab0?0ab''k2pzkkkkkkkk?(k)?C?(k)?C?(k)-t?(1?ek’???ik'?a1??ik'?a1?e?e???ik'?a2k'?????ka?k)0a'bk'bk0?
-t?(1?ek’k’??ik'?a2??0?kbk?'a?k'b)0ak)?kk'
?-t?(1?e?-t(1?e???ik'?a1?e???ik'?a2???ik?a1?e???ik?a2)同样计算方法可得
H11?H22??2pz,
H21?-t(1?e??ik?a1?e??ik?a2)
将以上结果代入(13)得:
?2pz?E-t(1?e
??ik?a1?e??ik?a2-t(1?e)???ik?a1?e???ik?a2)?2pz?E?0
(14)
对应石墨烯是理想结构的情况,可以选取原子轨道能级 ? 0 作为 ? 能带能量E(k)的? 2 pz参考点。展开(14),解得石墨烯的能带:
??ik?a1??ik?a2???ik?a1???ik?a2?e)(1?e?e) ???????2?t{3?2cos(k?a1)?2cos(k?a2)?2cos[k?(a1?a2)]}其中
E?t(1?e22??3a3a3a3ak?a1?(kx,ky)(,)?kx?ky
2222??3a3ak?a2?kx?ky
22
???k?(a1?a2)?3aky
经过初等三角函数和差运算后,得到石墨烯能带,即 ? 电子的色散关系E(k):
3kya3kxaE?(kx,ky)??t3?2cos(3kya)?4cos()cos() (15)
22 作者将(15)尝试用Mathematica软件作图,如图4所示,-号对应较低?轨道能谱,+号对应
较高的?反键轨道能谱.。 作者曾在参考文献(2)(3)粗略计算过石墨烯原子片的电子态密度(Density of states (DOS)),
???如图5所见,EF以下的价带()完全被电子占据,近满带,而EF以上导带()空空荡
?荡,视为空穴占据,近空带,导带与价带是连通的,在狄拉克点附近DOS接近零。
对于零温,由(15)描述的能带, ?带与?带关于E=EF=0完全对称,二者在布里渊区高
度对称的六个K点相交,费米面也刚好穿过,或说费米面在这里退缩为共面的六个点,位于价带导带之间,成为石墨烯导带和价带的对称面,所以石墨烯是零带隙的半导体,因而有卓越的导电性。
在K点附近,图(4)所描绘的能量与动量的色散关系是线性的,这直线在K点绕布里渊区(B.Z)平面的垂线旋转一周,形成对顶的双圆锥,称狄拉克锥。这种独特的能带结构,决定了石墨烯电子的无质量狄拉克费米子的属性,不能再用传统薛定谔方程描述,必须建立石墨烯的狄拉克方程,关于石墨烯2维狄拉克方程的数理演绎请见我们将撰写上传的后续文档。
图6是用MATLAB软件制作的能带图,它在复制到Word过程中,在狄拉克锥尖端细节丢失较多,但海浪与彩虹交映齐飞的景象,可能更显示石墨烯的独特不凡,我们愿意将它呈现在这篇文档里。
?
??bandKK'?band图4.石墨烯电子的能带结构。价带?与导带??相交于6个Dirac点(K点)EF?0图5.石墨烯原子片的电状子态总密度DOS()5432 0.060.040.0210-1-2-3-4-5-0.06 -50-45-2024-0.020-0.04
图6.石墨烯电子的能带结构。(MATLAB)
参考文献
1). A. H. Castro Neto, F. Guinea et al.: The electronic properties of graphene, 14 January 2009 2). 伍 勇:碱金属在石墨表面化学吸附的EHT研究,复旦学报(自然科学版),No.2 /2000 3).伍 勇:Theoretical Study on Electronic Properties of Potassium Adsorption on Graphite Surface, 发光学报,No.1 /2004.
4)伍 勇,贺 宁:石墨烯能带旋转图,石墨烯能带旋转图b, 视频剪辑 (.avi) 2015?年?2?月?22?日 http://emuch.net/bbs/viewthread.php?tid=8570394
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