大学物理（下）总结2008

大学物理(下)总结 一 热力学系统的描述

热力学系统： 由大量无规运动的粒子组成的系统。

微观量： 描写系统中单个粒子运动状态的物理量。 宏观量： 描述系统整体特性的物理量。

平衡态： 宏观性质不随时间变化的状态。

平衡态描述：宏观量压强P、体积V和温度T等状态参量描述。

(与外界没有联系孤立系统，不管开始处于何种状态，经一段时间后都会达到平衡态) 二 理想气体的物态方程

pV?νRT

mN???其中：

MNAN其中： n?V三 理想气体的压强公式

—— 摩尔数(物质的量)

p?nkT

—— 分子数密度

12122P?n?v?n?t 其中：?t??v233四 理想气体的能量

—分子平均平动动能

i3kT分子平均动能： ??kT分子平均平动动能(温度公式)： εt?22

iiRT?pV理想气体的内能： E?ν22

其中：i=t+r — 分子自由度；

t = 3 — 平动自由度； r — 转动自由度； 单原子分子r = 0,i = 3； 双原子分子r = 2,i = 5； 多原子分子r = 3,i = 6。

五 统计规律和速率分布函数

统计规律存在于大量无规行为或偶然事件中的群体规律。 统计规律随条件变化而变化。 速率分布函数 ：

dNf(v)?Ndv

意义：平衡态下速率在v值附近单位速率区间内分子数占总分子数的

比率,表示一个分子速率出现在v值附近单位速率区间的概率。 归一化条件（速率分布函数必须满足）：

?

?0f(v)dv?1

（由速率分布函数f(v)和总分子数N，可得）

dv速率区间的分子数：

dN?Nf(v)dv

dv速率区间的分子数比率：

dN?f(v)dv (分布曲线下微元矩形的面积)

Nv1~v2速率区间的分子数： ?N??v2v1v2Nf(v)dv

f(v)dv(分布曲线下的面积)

v1~v2速率区间的分子数比率： ?N??N六 各种速率的统计平均值

平均速率：

v1v?2??0vf(v)dv

v2f(v)dv

2kT方均速率： v???

??0七 理想气体的麦克斯韦速率分布函数

麦克斯韦分布的最概速:?p??322??v2f(v)?4?()ve2?kT?2RT?M2PV?m2P

2kT??

麦克斯韦分布的平均速率： v?8RT?M

3RTM

麦克斯韦分布的方均根速率： 八 玻耳兹曼能量分布

v2??32??kTdN?n0()ed?xd?yd?zdxdydz

2?kT（平衡态下处于能态

?的粒子数或粒子处于能态

?的概率正比于概率因子

e??kT）

九 平均碰撞频率和平均自由程

平衡碰撞频率：

Z?2?dnv

12?d2n

2v?平均自由程： ??Z一 准静态过程

-----------------------------------------------

准静态过程：系统的状态变化时，每一中间态都无限接近于平衡态的过程。

理想气体常用准静态过程的过程方程(系统质量m不变时适用)：

等体过程：

PTVT＝常量

等压过程： 等温过程： 绝热过程：

＝常量 ＝常量

PV?PV??常量 (泊松方程) ???1i＋2 其中：?＝?TV?常量i?P?－1T???常量? — 绝热指数

二 热力学第一定律（热学范围内的能量守恒定律）

Q??E＋A 或 dQ?dE＋dA

A?1 功：在准静态过程中，

等于P－V图V12

热量： Q?V2V2PdV，

~V2间过程曲线下的面积。

??T2T1?CmdT

其中： Cm?当Cm为常量时：

dQ —— 摩尔热容。 ?dT

Q??Cm(T2?T1)i?R 2在准静态过程中，摩尔热容可以表示为： Cm?CV,m＋理想气体的定体摩尔热容： CV,m定压摩尔热容：

PdV ?dTCp,m?CV,m?R (迈耶公式)

??CV,m?或 CP,mi?2?R

2??CP,mCV,mi?2 ____比热容比（亦称绝热指数） i三 热力学第一定律在理想气体常见过程中的应用(见表7-1) 四 循环 循环特征：

?E?0，Q净?A净 (A净等于P－V图循环曲线所围面积)

热循环： 从高温库吸热

Q1，向低温库放热Q2，对外净功A?Q1?Q2，

Q2A?1?热机效率： ??Q1Q1致冷循环：通过外界做功A，从低温库吸热

Q2，向高温库放热

Q1?Q2?A

Q2Q2?致冷系数： ??AQ1?Q2卡诺热机效率： ?c?1?

卡诺循环：由两个等温过程和两个绝热过程组成的准静态循环。

T2T1

T2卡诺致冷机致冷系数： ?c?T1?T2五 热力学第二定律

宏观热力学过程进行方向普遍规律指出一切自发宏观过程都不可逆。 1 开尔文表述

热不可能全部转变为功而不产生其他影响。

等效说法：单热源热机或

??100%的热机不可能制成。

自发功热转换不可逆。

2 克劳修斯表述

热量不可能自动地从低温物体传向高温物体。 指明：自发热传导不可逆。

凡是涉及功→热转换或摩擦力做功、有限温差下的热传导和非准静态变化的

热力学过程，都是不可逆过程。实际过程都是不可逆过程。

六 热力学第二定律的统计意义

孤立系统发生的过程，总是由包含微观态数目少的宏观态向着 包含微观态数目多的宏观态方向变化。

或者说：任何自发发生的过程，都是沿着无序性增大的方向进行。

七 熵增加原理——热力学第二定律的数学表示 热力学概率熵 ：

? ：热力学系统宏观态所包含的微观态数。

S?kln? (系统无序性或混乱度大小的量度)

（等号和不等号分别对应于可逆过程和不可逆过程）

熵增加原理：

孤立系统和绝热系统内部发生过程，总是沿着熵增加方向进行

?S?0--------------------------------------------------------------------------------- 第十四章 振动 1 简谐振动的描述

(1) 谐振方程

x?Acos(?t??)

???t??

振动的相位

三个特征量：角频率? （取决于振动系统的性质）

振幅A （取决于振动的初始条件） 初相? （取决于振动的初始条件）

(2) 谐振曲线

(3) 旋转矢量对应关系：

振动的振幅~旋转矢量的长度，

振动的相位~矢量的角位置， 振动的初相~矢量的初角位置， 振动相位的变化~矢量的角位移， 振动的角频率~矢量的角速度，

振动的周期和频率~矢量旋转的周期和频率。

2?2 振动的相位随时间变化的关系： ?????t?T?t2??t 两个同频振动的相差和时间差的关系：?????t?T同相 反相

???2k?

???(2k?1)?d2xdt23 简谐振动的微分方程 4 简谐振动的动力学特征

正比回复力：

??2x?0

F??kx

kmmT?2?，

k

??

初始条件决定振幅和初相 A?2x02v0

v0) ?2， ??arctan(??x0? 正比回复力矩：

M??kx

k?? J5 简谐振动实例

JT?2?， k

km?x?0T?2?2弹簧振子：dt， mk

gd2?l???0T?2?单摆小角度振动：，

dtlgdx2

12E?Ek?EP?kA

6 简谐振动的能量

20阻尼振动---欠阻尼情况下

受迫振动

在简谐力作用下的振动，稳态时的振动频率等于驱动力的频率； 阻尼不大，驱动力频率等于振动系统固有频率时发生共振现象。 9 两个简谐振动的合成

(1) 同方向同频率振动的合成：

合振动为简谐振动，振动的频率不变；

7 8

振幅 (

A?Ae??t

A?A?A?2A1A2cos??

2122????2??1)

A1sin?1?A2sin?2tan??初相 A1cos?1?A2cos?2

(2)

同方向不同频率的振动的合成：

两分振动频率都较大而频率差很小时，产生拍的现象。

拍频等于两个分振动的频率差 (3) 谐振分析：

任何一个复杂周期性振动都可以分解为一系列简谐振动之和。

------------------------------------------------------ 第十五章 机械波

--------------------------------------------

???2??1

1.

u?简谐波的波速、波长和频率间的关系:

?T??? 2. 波线上两点间的波程L # 两点振动的时间差

l?t? u

# 两点振动的相位差

?????t?2?l?

# 对应关系： λ ——2π——T

整数个λ ___ 振动同相； 半整数个λ___ 振动反相。

3．简谐波的波动方程的一般形式（通式）

xy(x,t)?Acos[?(t?)??]uxy(x,t)?Acos(?t?2???)

?

txy(x,t)?Acos[2?(?)??]T?

式中: 负号对应于正行波，正号对应于反行波。

122w??A?4．波的平均能量密度 2波强（平均能流密度）

I?wu P????dS波的平均能流 S

若波强与曲面垂直且大小不变 P?IS

5．波的干涉

# 相干条件：同振动方向，同频率，恒相差。 # 波干涉的合振幅

A?2A1?2A2?2A1A2cos??

其中：

A1和A2为两列相干波在干涉点的振幅，

??6．波干涉的极值条件

为两列相干波在干涉点的相位差；

r2?r1????2??1?2??2k?k?0,?1,?2,? # 若

?A?A1?A2____干涉极大点；

r2?r1????2??1?2??(2k?1)?k?0,?1,?2,? # 若

?A?A1?A2其中：

和

_____干涉极小点。

?1?2r1r2为两个波源的初相位，

和为两个波源到干涉点的波程。

# 若两个相干源同相，上述条件简化为

当

??r1?r2?k?k?0,?1,?2,?时，

A?A1?A2——干涉极大点；

1??r1?r2?(k?)?k?0,?1,?2,?时, 当

2A?A1?A2—— 合振幅极小。

其中：

??r1?r2为从两个波源到干涉点的波程差。

7．驻波

# 驻波的产生：两列同振幅、反方向传播的相干波叠加的结果。 # 驻波的特点：

?x?有波腹，即干涉极大点，相邻波腹间距

?x?有波节，即干涉静止点，相邻波节间距

?2；

?2。

?相邻的波腹与波节间距为

4。

同段同相，邻段反相。

8．半波损失

# 波从波疏介质入射到波密介质，在分界面处反射时， 反射点有半波损失，即有相位?的突变，出现波节；

# 波从波密入射到波疏，反射点没有半波损失，出现波腹。 # 两固定端之间形成稳定驻波的条件:

弦长

9．多普勒效应

L?n?2

n?1,2,3?

波源频率为

?S，以速度vS向着观察者运动，

观察者以速度

vR向着波源运动，

u?vR?R??S则观察者的接收频率为: u?vS

# 如果波源背离观察者运动，

vS取负值；

# 如果观察者背离波源运动，取负值。 ----------------------------------------- 第十六章 电磁波

§16-1电磁震荡和电磁波 §16-2电磁波的基本性质

----------------------------------------------

一、电磁振荡

LC电路无阻尼振荡，电量q和回路电流i按简谐振动，角频率为:

vR??

电流振幅

1LC

I0为电量振幅Q0的?倍，电流振动相位超前电量?/2。

E和B作同频率简谐振动，电磁场总能量为:

二、电磁波

电磁场在空间的传播__电磁波。

2Q012W??LI0

2c2u?电磁波的传播速度

1??

c?真空中的电磁波速度为

1?0?0

电矢量E、磁矢量H与波速c方向成右手螺旋关系(横波)。

电矢量E和磁矢量H同相变化，且

?E??Hw??E??H电磁波平均能量密度

电磁波的能量密度

22

w?EH1122?E0??H0?00222u

电磁波的辐射强度(坡印亭矢量)

S?E?H

简谐电磁波的平均幅射强度即波强为:

S?wu---------------------------------------------------------------------- 第十七章 光的干涉

§17-1光的相干性 §17-2光程 光程差 §17-3双缝干涉 §17-4薄膜干涉

----------------------------------------------- 1.光程

1) 一束光在光线上AB之间的光程: l* 求和沿光路（光线）

??B? nx?liiAA?B进行；

*

l?为附加光程差，0和λ/2取值取决于半波损失情况。

l2) AB之间光振动的时间差 : ?t?c3) AB之间光振动的相位差:

???2?l?

2．光程差

1) 两束相干光在干涉点的光程差:

??l2?l1??2nixi??1nixi???

* 求和沿两条光路进行，从同相点计算到干涉点； *

??是附加光程差，0和λ/2取值取决于半波损失情况。

????2?2) 两束相干光在干涉点的相位差:

??k?????? 干涉点的相位差 (2k?1)?2?4．双缝干涉

3) 薄透镜的等光程性: 平行光经薄透镜会聚时各光线的光程相等。

3．光干涉的极值条件

干涉相长

干涉相消

xd????k?时，

1) 当

DD?即

xk??kd （k = 0、1、2、3?）处干涉相长；

xd?????(2k?1)2) 当

D2时，

D?x??(2k?1)k即

2d（k=1、2、3?）处干涉相消。

屏中心为零级明纹，条纹间距（宽度） ?x?D? d由于半波损失，洛埃镜干涉条纹与杨氏双缝干涉条纹明暗相反。 5．薄膜干涉

薄膜干涉的光程差 对于垂直入射的平行光

对于反射光的干涉

??2e2n22?n1sini???

2??2en??? (??是附加光程差)

或

:

n1?n2?n3n1?n2?n3若

????/2；

若

n1?n2?n3或

n1?n2?n3:

6．等厚干涉

平行光垂直照射薄膜，

* 若n1?n2?n3或

n1?n2?n3， 棱边为0级暗纹中心；

? * 明纹厚度

ek?(2k?1)?4n （k=1,2,3??）

* 暗纹厚度

ek?k2n （k=0,1,2,3??）* 对等厚干涉，相邻明(或暗)条纹中心间的厚度差相等，为:

?

?e?2n

7．劈尖的等厚干涉

lek* k级纹到棱边的距离

k??

* 相邻明(或暗)条纹中心间距相等，为：

?e?

?l???2n?

8．牛顿环的等厚干涉(平行光垂直照射牛顿环)

??0?。

* 若

n1?n2?n3或n1?n2?n3，中心为0级暗斑；

(2k?1)R?2nkR?n （k = 1,2,3??）

r?k * 明环半径

* 暗环半径

rk? （k = 0,1,2,3??）

9．迈克尔逊干涉仪

相当于薄膜干涉，动臂移动，则干涉条纹移动。

若条纹移动数为N，则动臂移动距离为: --------------------------------

d?N?2

第十八章 光的衍射 §18-1单缝衍射

§18-2圆孔衍射 光学仪器的分辨本领 §18-3光栅衍射 §18-4 X射线衍射

--------------------------------------------

一、 单缝衍射

# 暗纹条件：

?缝端光程差： asin???k?半波带数：

N?2asin???2k

(k=1、2、3??) ??sin?k??kk衍射角：

线位置： # 明纹条件：

?a

xkf???ka

半波带数：

N?2asin????(2k?1) (k = 1、

2、3??)

1k?( 暗纹条件中的k在明纹条件中为：2)

中央明纹角位置： ???asin???f?f?线位置：

?a?x?a

f?x??次级条纹宽度： a

f2?x?2?中央明纹宽度： a二、圆孔衍射

??1.221爱里斑（中央亮斑）角半径：

????1?1.22光学仪器最小分辨角：

??D

D

1DR??光学仪器分辨率： ??1.22?三、光栅衍射

* 光栅方程：邻缝光程差

(

??(a?b)sin???k?

k?0,1,2,?)时，

? * 缺级条件：

方向出现k级极大。

a?bk?ak?时，出现k,2k,3k??级次主极大缺级

四、X射线衍射

* 布拉格公式：

当相邻晶面反射光光程差 反射方向将出现k级极大。

-----------------------------------------------------

??2dsin??k? (k=1,2,3??)时，

第十九章 光的偏振

-------------------------------- 一、偏振光

光是横波，有自然光、线偏振光、部分偏振光等不同的偏振态。 二、偏振片

II0入射时，透射光-偏振光的光强为： I?自然光

* 马吕斯定律：

02

2II?Icos? 0入射时，透射光光强遵从： 偏振光0（为偏振光振动方向与偏振片偏振化方向间夹角）

* 起偏和检偏

三 反射和折射时的偏振现象

（自然光入射两种介质界面上时，反射光和折射光一般是部分偏振光） * 布儒斯特定律：

?当光以起偏振角入射时，反射光为光振动垂直入射面的偏振光， 折射光与反射光互相垂直。

i0n2tani0?n1

i0?r0?90?

四 双折射现象

自然光入射双折射晶体时，由双折射产生的o光和e光都是偏振光，

o光的振动方向垂直于主平面，e光的振动方向平行于主平面。 ------------------------------

第二十章 狭义相对论

---------------------------------- * 经典时空观与伽利略变换。 * 爱因斯坦狭义相对论原理：

+ 光速不变原理； + 狭义相对性原理。

* 洛伦兹变换与相对论时空观 + 同时性的相对性：

在一参照系中的异地同时事件在另一个参照系测量不一定同时。 (其中：异地是指在相对运动方向上的不同地方) + 时间延缓效应：

?t???t'??t'v21?2c

（其中：

+ 长度收缩效应：

?t-运动时间，?t'-本征时间）

其中：L-运动长度，L’-本征长度(收缩只发生在相对运动方向)

* 洛伦兹变换公式

v2L?L'/??L'1?2c?x'??(x?vt)?y'?y??z'?z?vt'??(t?x)?2c ?

??x??(x'?vt')?y?y'??z?z'?t??(t'?v ?c2x')

* 洛伦兹坐标差变换公式

由（x1,y1,z1，t1）（x2,y2,z2,t’’’2），（x’1,y1,z’1, t1）（x’2, y2, z???x'??(?x?v?t)??y'??y???z'??z??t'??(?t?v ?c2?x)

???x??(?x'?v?t')??y??y'? ??z??z'?v??t??(?t'?c2?x')* 洛伦兹速度变换公式

???u'ux?vx??v?1?c2ux??u'uy?y???(1?v2u?cx)?u'uzz????(1?vc2ux)’’2, t2）

??u'x?vux??v?1?u'x2c?u'y??uy?v??(1?2u'x)c?u'z?u??zv?(1?2u'x)?c?

* 光的多普勒效应

?R??0 * 相对论动力学

+ 质速关系：

c?vc?v

m??m0?

+ 相对论动量：

m01?v/c22

+ 相对论动力学方程：

p?mv??m0v

* 相对论能量：

dpF?dt

E?mc00+ 静能：

2

22E?mc??mc??E00 + 相对论能量：

+ 动能：

Ek?mc?m0c?m0c(??1)?E0(??1)

222

+ 相对论能量动量关系：

2E2?p2c2?E0

* 广义相对论简介

等效原理（爱因斯坦广义相对论基本假设之一）

引力质量与惯性质量等效，并且惯性力等效于引力。

+ 弱等效原理：“引力质量与惯性质量等效”；

+ 强等效原理：“惯性力等效于引力”。 ------------------------------- 第二十一章 电磁辐射的量子性 一 黑体辐射

??h?

E?n??nh?(n?1,2,?)

* 谐振子能量：

* 普朗克能量子假设—能量子： * 普朗克热辐射公式 （黑体单色辐出度

）：

M0?(T)?

* 斯特藩—玻尔兹曼公式 （黑体的辐出度

2?hc3?5?1(ehc/?kT?1)）：

M0(T)??Tσ?5.67?10W/m?k

二 光子理论

* 光由光子组成，光具有波粒二象性 * 光子的能量：

4

?824

* 维恩位移定律（辐射最强波长与温度关系）：

?mT?bE?h?

b?2.897?10m?k

?3

P?* 光子的动量： * 光子的质量：

h?E2

m?c?h?c2

* 光的强度： 三 光电效应

S?Nh? （N为光子流密度）

光子与“束缚”电子吸收合并过程，光子与电子—能量守恒。

12h??mv?Aem* 爱因斯坦光电效应方程：

212mv?eU?h??A?eK??eUema0 * 电子的动能： 2hAUa????K??U0* 遏止电压： ee* 红限：

?0AU0??hKhchK?0?? , AU0

* 光电效应方程（一般形式）： 四 康普顿散射

h??Ek?Eb

?2光子与静止自由电子 “弹性碰撞”，系统动量守恒，能量守恒。

??????0??c(1?cos?)?2?csin2

?c?2.426?10五 电子对效应 * 电子对产生：

?3nm?2.426pm

?Ek

h??2mec?2?Ek?

* 电子对湮没： 六 玻尔氢原子理论

h?min?2mec?1.02MeV

22h?1?h?2?mec?0.51MeV

* 玻尔假设：

（1）量子化定态假设

（2）量子化跃迁频率法则： （3）角动量量子化：

h??En?Em

L?merv?n?* 电子的轨道半径： （

(n?1,2,?)n?1,2,?

rn?na0?102a0?0.529?10* 氢原子能量：

m）

En?E1n2n?1,2,?

（

E1??13.6eV）

111~???R(2?2)* 巴尔末公式： ?mn

(

m?1,2,3?，

n?m?1,m?2? ，

R?1.097373?107/m)

* 氢原子光谱线系分布（表21.1）。 表21.1 氢原子光谱的谱线系 名称 波长范围 m 莱曼系 紫外 1 n 2,3,4? 波数公式 11~??R(2?2) 1n巴尔末系 可见光 2 3,4,5? 11~??R(2?2) 2n

帕邢系 红外 3 4,5,6? 11~??R(2?2) 3n布拉开系 红外 4 5,6,7? 11~??R(2?2) 4n11~??R(2?2) 5n普半德系 远红外 5 6,7,8? -----------------------------

第二十二章 量子力学基础知识

----------------------------- 一 实物粒子的波粒二象性

德布罗意假设：一切实物粒子都具有波粒二象性。

2p?mv德布罗意关系：粒子质量m，动量，能量E?mc，

其德布罗意波的频率和波长为:

E??

hh ??p

（慢）电子经电势差为U的电场加速后，电子的德布罗意波长为:

?1.225nm?h?????? hcp??e2?2?2eUmec2?电子波是概率波。

(非相对论情况)(考虑相对论效应)

二 波函数

概率波用波函数

?(r,t) 描述。

波函数模平方表示波函数描述粒子在t时刻出现在空间

r处

2?(r,t)?|?(r,t)|概率密度：

波函数满足单值、连续、有限的标准化条件。

波函数的归一化条件为: v三 不确定关系

位置与动量的不确定关系: ?x??px??|?|2dV?1

? 2 能量与时间的不确定关系: ?E????四 薛定谔方程及几个简单问题的应用 1．定态薛定谔方程:

? 2?2??2??2?2m???2(E?V)??0 222?x?y?z??2? 一维定态薛定谔方程:

?x2?2m?2(E?V)??0

为定态波函数（处于定态粒子空间概率分布不随时间变化）

2．一维无限深势阱中运动的粒子

2E?nn 能量量子化

?h28ma2?n2E1n?1,2,3??

定态波函数 ?n(x)?2n?sinx aa2n?sin2x aa2 概率密度函数 ?n(x)?|?n(x)|?2 粒子在x1~x2间出现的概率 P??x|?n(x)|dx

1x2

3．势垒贯穿

总能量小于势能的微观粒子可能穿过有限高势垒到达势垒另一侧

____隧道效应

4．谐振子 能量量子化 En?(n?11)???(n?)h?22n?0,1,2??

-----------------------------

第二十三章 原子中的电子

------------------------------ 一 氢原子

1．由氢原子定态薛定谔方程解出三个量子数 * 主量子数 （

n?1,2,3??）

En?E1n2 （

决定氢原子的能量

* 角量子数 （

E1??13.6eV）；

l?0,1,2??(n?1)）

L?l(l?1)?；

决定电子轨道角动量大小

* 磁量子数 （

ml?0,?1,?2???l）

L?m?决定电子轨道角动量在外磁场方向的投影zl。

2．电子的运动

不能用轨道描述，只能用表示概率密度分布的电子云描述。

（玻尔氢原子理论中的轨道应理解为电子出现概率最大的最概然位置） 二 电子自旋（电子具有自旋的内禀属性） * 自旋角动量的大小

S?

s(s?1)??11(?1)??223?21s?（自旋量子数 2 决定了电子自旋角动量大小）

1ms??）

* 自旋磁量子数 （

2决定了自旋角动量在外磁场方向的投影

Sz?ms? 。

* 施特恩—格拉赫实验证实了空间量子化以及电子自旋的存在。 三 原子中电子的排布

1．电子运动状态由四个量子数（

n,l,ml,ms）描述—电子的量子态。

2．不同壳层的排布遵从泡利不相容原理和能量最低原理。 3．壳层模型由主量子数n和角量子数确定，

（具有相同主量子数n的电子构成一个壳层） * n壳层最多可容纳2n2个电子；

（同一壳层中按

ll不同，分为若干支壳层）

* 支壳层最多可容纳2(2+1)个电子。

4．原子处于基态时，电子的排布用基态电子组态表示。

ll

* 施特恩—格拉赫实验证实了空间量子化以及电子自旋的存在。 三 原子中电子的排布

1．电子运动状态由四个量子数（

n,l,ml,ms）描述—电子的量子态。

2．不同壳层的排布遵从泡利不相容原理和能量最低原理。 3．壳层模型由主量子数n和角量子数确定，

（具有相同主量子数n的电子构成一个壳层） * n壳层最多可容纳2n2个电子；

（同一壳层中按

ll不同，分为若干支壳层）

* 支壳层最多可容纳2(2+1)个电子。

4．原子处于基态时，电子的排布用基态电子组态表示。

ll

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