晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

北京杏林睿光科技有限公司(RealLight®)

晶体电光、声光、磁光效应实验

RLE-ME06

实

验

讲

义

版本：2013 发布日期：2013年6月

晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

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前 言

晶体在电场、磁场、应力的作用下会产生双折射效应，利用此效应可以测量相关物理量，也可以实现对光的相位和强度进行调制。晶体的电光、声光、磁光效应是最常见的调制现象，RealLight®将这个知识点融合在一起开发的本实验，便于教师讲授相关知识点以及学生通过实验现象来横向比较实验原理。

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目 录

实验1 晶体的电光效应实验 ................................................................................................. 1

1.1 引言 .............................................................................................................................. 1

1.2 实验目的 ...................................................................................................................... 1

1.3 实验原理 ...................................................................................................................... 1

1.4 实验仪器 ...................................................................................................................... 9

1.5 实验内容 ...................................................................................................................... 9

1.6 思考题 ........................................................................................................................ 10

实验2 晶体的声光效应实验 ............................................................................................... 11

2.1 引言 ............................................................................................................................ 11

2.2 实验目的 .................................................................................................................... 11

2.3 实验原理 .................................................................................................................... 11

2.4 实验仪器 .................................................................................................................... 14

2.5 实验内容 .................................................................................................................... 17

2.6 思考题 ........................................................................................................................ 18

实验3 晶体的磁光效应实验 ............................................................................................... 19

3.1 引言 ............................................................................................................................ 19

3.2 实验目的 .................................................................................................................... 19

3.3 实验原理 .................................................................................................................... 19

3.4 实验仪器 .................................................................................................................... 19

3.5 实验内容 .................................................................................................................... 19

3.6 思考题 ........................................................................................................................ 20

参考文献 .................................................................................................................................. 21

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实验1 晶体的电光效应实验

1.1 引言

当给晶体或液体加上电场后，该晶体或液体的折射率发生变化，这种现象成为电光效应。电光效应在工程技术和科学研究中有许多重要应用，它有很短的响应时间（可以跟上频率为1010Hz的电场变化），可以在高速摄影中作快门或在光速测量中作光束斩波器等。在激光出现以后，电光效应的研究和应用得到迅速的发展，电光器件被广泛应用在激光通讯、激光测距、激光显示和光学数据处理等方面。

1.2 实验目的

1.掌握晶体电光调制的原理和实验方法；

2.了解一种激光通信的方法。

1.3 实验原理

1.一次电光效应和晶体的折射率椭球

由电场所引起的晶体折射率的变化，称为电光效应。通常可将电场引起的折射率的变化用下式表示：

n = n0 + aE0 +bE02+ (1-1)

式中a和b为常数，n0为不加电场时晶体的折射率。由一次项aE0引起折射率变化的效应，称为一次电光效应，也称线性电光效应或普克尔（Pokells）效应；由二次项bE02引起折射率变化的效应，称为二次电光效应，也称平方电光效应或克尔（Kerr）效应。一次电光效应只存在于不具有对称中心的晶体中，二次电光效应则可能存在于任何物质中，一次效应要比二次效应显著。

光在各向异性晶体中传播时，因光的传播方向不同或者是电矢量的振动方向不同，光的折射率也不同。如图1-1，通常用折射率球来描述折射率与光的传播方向、振动方向的关系。在主轴坐标中，折射率椭球及其方程为:

x2

n12 y22n2 z22n3 1 (1-2)

图1-1 折射率球

式中n1、n2、n3为椭球三个主轴方向上的折射率，称为主折射率。当晶体加

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上电场后，折射率椭球的形状、大小、方位都发生变化，椭球方程变成 x2

2n11 y22n22 z22n33 2yz2n23 2xz2n13 2xy2n12 1 (1-3)

晶体的一次电光效应分为纵向电光效应和横向电光效应两种。纵向电光效应是加在晶体上的电场方向与光在晶体里传播的方向平行时产生的电光效应；横向电光效应是加在晶体上的电场方向与光在晶体里传播方向垂直时产生的电光效应。通常KD*P（磷酸二氘钾）类型的晶体用它的纵向电光效应，LiNbO3（铌酸锂）类型的晶体用它的横向电光效应。本实验研究铌酸锂晶体的一次电光效应，用铌酸锂晶体的横向调制装置测量铌酸锂晶体的半波电压及电光系数，并用两种方法改变调制器的工作点，观察相应的输出特性的变化。

表1-1 电光晶体(electro-optic crystals)的特性参数

2.电光调制原理

要用激光作为传递信息的工具，首先要解决如何将传输信号加到激光辐射上去的问题，我们把信息加载于激光辐射的过程称为激光调制，把完成这一过程的装置称为激光调制器。由已调制的激光辐射还原出所加载信息的过程则称为解调。因为激光实际上只起到了“携带”低频信号的作用，所以称为载波，而起控

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制作用的低频信号是我们所需要的，称为调制信号，被调制的载波称为已调波或调制光。按调制的性质而言，激光调制与无线电波调制相类似，可以采用连续的调幅、调频、调相以及脉冲调制等形式，但激光调制多采用强度调制。强度调制是根据光载波电场振幅的平方比例于调制信号，使输出的激光辐射的强度按照调制信号的规律变化。激光调制之所以常采用强度调制形式，主要是因为光接收器一般都是直接地响应其所接受的光强度变化的缘故。

激光调制的方法很多，如机械调制、电光调制、声光调制、磁光调制和电源调制等。其中电光调制器开关速度快、结构简单。因此，在激光调制技术及混合型光学双稳器件等方面有广泛的应用。电光调制根据所施加的电场方向的不同，可分为纵向电光调制和横向电光调制。下面我们来具体介绍一下这两种调制原理和典型的调制器。

(1) KDP晶体纵调制

设电光晶体是与xy平行的晶片，沿z方向的厚度为L，在z方向加电压（纵调制），在输入端放一个与x方向平行的起偏振器， 入射光波沿z方向传播，且沿x方向偏振，射入晶体后，它分解成 、 方向的偏振光（图1-2），射出晶体后的偏振态由表示为

ei J (1-3)

i 2 ， e

图1-2 xy坐标系和 坐标系（感生坐标系）

首先进行坐标变换，得到xy坐标系内琼斯矩阵的表达式

ei cos 2 11 1 R( 4)J (1-4) i 2 isin 2 112 e

如果在输出端放一个与y平行的检偏振器，就构成泡克耳斯盒.由检偏器输出的光波琼斯矩阵为

0cos 2 00 J xy isin2 isin 2 (1-5) 01

其中 为两个本征态通过厚度为L的电光介质获得的相位差，由于 V ，式(1-6)表示输出光波是沿y方向的线偏振光，其光强为

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(1-6)

上式说明光强受到外加电压的调制，称振幅调制，I0为光强的幅值，当V V 时I I0。

I

I02 V(1 cos ) I0sin 2 2V

图1-3为泡克耳斯盒（振幅型纵调制系统）示意图，z向切割的KD*P晶体两端胶合上透明电极ITO 1、ITO 2，电压通过透明电极加到晶体上去.在玻璃基底上蒸镀透明导电膜，就构成透明电极，膜层材料为锡、铟的氧化物，膜层厚度从几十微米到几百微米，其透明度高（>80%~90%），膜层的面电阻小（几十欧姆）。在通光孔径外镀铬，再镀金或铜即可将电极引线焊上。KD*P调制器前后为一对互相正交的起偏振镜P与检偏振镜（分析镜）A，P的透过率极大方向沿KD*P感生主轴 、 的角平分线。在KD*P和A之间通常还加相位延迟片Q（即四分之一波片），其快、慢轴方向分别与 、 相同。 由于入射光波预先通过四分之一波片移相，因而有

I 2 V I 0 1 cos Isin . 0 02 2V4 0 2 (1-7)

加上预置的相位 0后，工作点移到调制曲线的中点附近，使线性大大改善，泡克耳斯盒的特性曲线见图1-4 ，其输出随着外电压的加大而加大，表明有更多的能量从x-偏振态转移到y-偏振态中去。

如果在电极间加交变电压

V Vmsin t (1-7)

则

T 11 sin msin t 22 (1-8) 1 m J2k 1 sin 2k 1 t2k 02

式中J2k 1 z 为2k+1阶贝塞尔函数

m Vm

V . (1-9)

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.当 m不大时（即调制电压幅度较低时），(1-8)式近似表为

1 m sin t (1-10) 22

可见系统的输出光波的幅度也是正弦变化，称正弦振幅调制。 T

图1-4表示振幅型电光调制器(Amplitude Electro-optic Modulator)的特性曲线。图中Pi(t)为输入光信号的功率，Pt(t)为输出光信号的功率，Pt(t)/Pi(t)即器件的透过率。

图1-4 线性电光效应振幅调制器的特性曲线

可以看出1/4波片的作用相当于工作点偏置到特性曲线中部线性部分，V(t)为调制电压。

在这一点进行调制效率最高，波形失真小。如不用波片（ 0=0），输出信号中只存在二次谐波分量。

对于氦氖激光，KDP的半波电压为

V 03 8.971 10V. (1-11) 32no 63

如果用KD*P（磷酸二氘钾），V 3.448 103V，调制电压仍相当高，给电路的制造带来不便。常常用环状金属电极代替透明电极，但电场方向在晶体中不一致，使透过调制器的光波的消光比下降。

(2)铌酸锂晶体横调制(Transverse Modulation)

(1-10)式表明纵调制器件的调制度近似为 m，与外加电压振幅成正比，而与光波在晶体中传播的距离（即晶体沿光轴z的厚度L，又称作用距离）无关。这是纵调制的重要特性。纵调制器也有一些缺点。首先，大部分重要的电光晶体的半波电压V 都很高。由于V 与 成正比，当光源波长较长时（例如10.6μm），V 更高，使控制电路的成本大大增加，电路体积和重量都很大。其次，为了沿光轴加电场，必须使用透明电极，或带中心孔的环形金属电极。前者制作困难，插入损耗较大；后者引起晶体中电场不均匀。

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解决上述问题的方案之一，是采用横调制。图1-5为横调制器示意图。电极D1、D2与光波传播方向平行。外加电场则与光波传播方向垂直。

图1-5 横调制器

我们已经知道，电光效应引起的相位差 正比于电场强度E和作用距离L(即晶体沿光轴z的厚度)的乘积EL、E正比于电压V，反比于电极间距离d，因此

LV (1-12) ~d

对一定的 ，外加电压V与晶体长宽比L/d成反比，加大L/d可使得V下降。电压V下降不仅使控制电路成本下降、而且有利于提高开关速度。

铌酸锂晶体具有优良的加工性能及很高的电光系数， 33 30.8 10 12m/V，常常用来做成横调制器。铌酸锂为单轴负晶体，有nx ny no 2.297,nz ne2.208。

令电场强度为E Ez，代入方程(1-5)至(1-12)得到电场感生的法线椭球方程式

1 2 1 22 E(x y) E 2 213z 33z z 1, (1-13) no ne

或写作

x2y2z2

2 2 1, (1-14) 2nxnynz

其中

13nx ny no no 13Ez (1-14) 2

13nz ne ne 33Ez (1-15) 2

应注意在这一情况下电场感生坐标系和主轴坐标系一致，仍然为单轴晶体，但寻常光和非常光的折射率都受到外电场的调制。设入射线偏振光沿xz的角平分线方向振动，两个本征态x和z分量的折射率差为

133nx nz no ne no 13 ne 33 E (1-16) 2

当晶体的厚度为L，则射出晶体后光波的两个本征态的相位差为

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332 no 13 ne 33 EL (1-17) nx nz L no ne L 0 0 022 2

上式说明在横调制情况下，相位差由两部分构成：晶体的自然双折射部分(式中第一项)及电光双折射部分（式中第二项）。通常使自然双折射项等于π/2的整倍数。 横调制器件的半波电压为

d 0 (1-18) V 33Lne 33 no 13

我们用到关系式E=V/d。由上式可知半波电压V 与晶体长宽比L/d成反比。因而可以通过加大器件的长宽比L/d来减小V 。

横调制器的电极不在光路中，工艺上比较容易解决。横调制的主要缺点在于它对波长 0很敏感， 0稍有变化，自然双折射引起的相位差即发生显著的变化。当波长确定时（例如使用激光），这一项又强烈地依赖于作用距离L。加工误差、装调误差引起的光波方向的稍许变化都会引起相位差的明显改变，因此通常只用于准直的激光束中。或用一对晶体，第一块晶体的x轴与第二块晶体的z轴相对，使晶体的自然双折射部分（(1-17)式中第一项）相互补偿，以消除或降低器件对温度、入射方向的敏感性。有时也用巴比涅－索勒尔（Babinet-Soleil）补偿器，将工作点偏置到特性曲线的线性部分。

迄今为止，我们所讨论的调制模式均为振幅调制，其物理实质在于：输入的线偏振光在调制晶体中分解为一对偏振方位正交的本征态，在晶体中传播过一段距离后获得相位差 ， 为外加电压的函数。在输出的偏振元件透光轴上这一对正交偏振分量重新叠加，输出光的振幅被外加电压所调制，这是典型的偏振光干涉效应。

(3)改变直流偏压对输出特性的影响

U 、Um<<U 时，将工作点选定在线性工作区的中心处，如图1-6-12

U所示，此时，可获得较高效率的线性调制，把U0 代入(1-17)式，得 2①当U0

T sin2(

4 2U Umsin t) 1 [1 cos( Usin t)] 22U m

1 [1 sin(Usin t)] (1-19) 2U m

1

2 由于Um<<U 时，T [1 ( Um

U )sin t]，即T sin t(1-20)。这时，调制器输出的

信号和调制信号虽然振幅不同，但是两者的频率却是相同的，输出信号不失真，我们称为线性调制。

②当U0 0、Um<<U 时，如图1-6-2所示，把U0 0代入(1-17)式

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T sin2(

2U Umsin t) 1 [1 cos(Umsin t)] 2U 1 (Um)2sin2 t 4U

1 U (m)2(1 cos2 t) 8U

即T cos2 t(1-21)，从上式可以看出，输出信号的频率是调制信号频率的二倍，即产生“倍频”失真。若把U0 U 代入(1-17)式，经类似的推导，可得

1 UT 1 (m)2(1 cos2 t) (1-22) 8U

即T cos2 t，输出信号仍是“倍频”失真的信号。

图1-6-1 图1-6-2

图 1-6

③直流偏压U0在0伏附近或在U 附近变化时，由于工作点不在线性工作区，输出波形将失真。

④当U0 U

2，Um>U 时，调制器的工作点虽然选定在线性工作区的中心，

但不满足小信号调制的要求。因此，工作点虽然选定在了线性区，输出波形仍然是失真的。

(4)用λ/4波片进行光学调制

上面分析说明电光调制器中直流偏压的作用主要是在使晶体中x`,y`两偏振方向的光之间产生固定的位相差，从而使正弦调制工作在光强调制曲线上的不同点。直流偏压的作用可以用λ/4波片来实现。在起偏器和检偏器之间加入λ/4片，调整λ/4波片的快慢轴方向使之与晶体的x`,y`轴平行，即可保证电光调制器工作在线性调制状态下，转动波片可使电光晶体处于不同的工作点上。

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1.4 实验仪器

电光调制电源组件、光接收放大器组件、He-Ne激光器组件、电光调制晶体组件、起偏起组件、检偏器组件等。

1.5 实验内容

观察电光调制箱内置波形信号，以及解调信号器件放置

1、按照“晶体的电光效应实验装配图”摆放实验器件，激光器开机预热5-10分钟。

图1-7晶体的电光效应实验装配图

2、调整氦氖激光器水平，固定可变光阑的高度和孔径，使出射光在近处和远处都能通过可变光阑。其它器件依次放入光路，并保持与激光束同轴等高。

3、将晶体与电光调制箱连接，注：晶体没有正负极。打开开关，调制切换选择“内调”。

4、将示波器CH1与探测器接通，则可观测到解调出来的内置波形信号，适当调整“调制幅度”和“高压调节”旋钮，使波形不失真。适当旋转光路中的偏振片和 4波片，得到最清晰稳定波形。将示波器的CH2与电光调制箱的“信号监测”连接，则可直接得到内置波形信号，与解调出来的波形信号作对比。

5、通过高压调节旋钮改变电光晶体工作电压观测波形变化可以测量电光晶体的半波电压值。完成电光晶体半波电压测量实验,通过旋转 4波片，并观测波形失真情况，可以完成最佳工作点选取实验。

音频信号的电光调制与解调

6、将MP3音源于电光调制实验箱的“外部输入”连接，调制切换选择“调外”。

7、将探测器与扬声器连接，此时可通过扬声器听到MP3中播放的音乐。适

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音乐最清晰。

注．电源的旋钮顺时针方向为增益加大的方向，因此，电源开关打开前，所有旋钮应该逆时针方向旋转到头，关仪器前，所有旋钮逆时针方向旋转到头后再关毕电源。

1.6 思考题

a.什么叫电光效应？

答：当给晶体或液体加上电场后，该晶体或液体的折射率发生变化，这种现象成为电光效应。

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实验2 晶体的声光效应实验

2.1 引言

声光效应是指光通过某一受到超声波扰动的介质时发生衍射的现象，这种现象是光波与介质中声波相互作用的结果。早在本世纪30年代就开始了声光衍射的实验研究。60年代激光器的问世为声光现象的研究提供了理想的光源，促进了声光效应理论和应用研究的迅速发展。声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。利用声光效应制成的声光器件，如声光调制器、声光偏转器、和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集成光通讯技术等方面有着重要的应用。

2.2 实验目的

1. 了解声光效应的原理；

2. 了解拉曼－奈斯衍射(Raman-Nath Diffraction)和布拉格衍射(Bragg Diffraction)的实验条件和特点；

3. 测量声光偏转和声光调制曲线；

4. 完成声光通信实验光路的安装及调试。

2.3 实验原理

当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间和空间上的周期性的变化，并且导致介质的折射率也发生相应变化。当光束

通过有超声波的介质后就会产生衍射现象，这就

是声光效应。有超声波传播的介质如同一个相位

光栅。

声光效应有正常声光效应和反常声光效应之

分。在各项同性介质中，声－光相互作用不导致

入射光偏振状态的变化，产生正常声光效应。在

各项异性介质中，声－光相互作用可能导致入射

光偏振状态的变化，产生反常声光效应。反常声

光效应是制造高性能声光偏转器和可调滤波器的

基础。正常声光效应可用拉曼－奈斯的光栅假设图2-1 声光衍射 作出解释，而反常声光效应不能用光栅假设作出说明。在非线性光学中，利用参量相互作用理论，可建立起声－光相互作用的统一理论，并且运用动量匹配和失配等概念对正常和反常声光效应都可作出解释。本实验只涉及到各项同性介质中的正常声光效应。

设声光介质中的超声行波是沿y方向传播的平面纵波，其角频率为ws，波长为 s波矢为ks。入射光为沿x方向传播的平面波，其角频率为w，在介质中的波长为 ，波矢

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为k。介质内的弹性应变也以行波形式随声波一起传播。由于光速大约是声速的105倍，在光波通过的时间内介质在空间上的周期变化可看成是固定的。

由于应变而引起的介质的折射率的变化由下式决定

(1)PS (2-1) n2

式中，n为介质折射率，S为应变，P为光弹系数。通常，P和S为二阶张量。当声波在各项同性介质中传播时，P和S可作为标量处理，如前所述，应变也以行波形式传播，所以可写成

S S0sin(wst ksy) (2-2)

当应变较小时，折射率作为y和t的函数可写作

n(y,t) n0 nsin(wst ksy) (2-3)

式中，n0为无超声波时的介质的折射率， n为声波折射率变化的幅值，由(2-1)式可求出

1 n n3PS0 2

设光束垂直入射（k⊥ks）并通过厚度为L的介质，则前后两点的相位差为

k0n(y,t)L

k0n0L k0 nLsin(wst ksy) (2-4)

0 sin(wst ksy)

式中，k0为入射光在真空中的波矢的大小，右边第一项 0为不存在超声波时光波在介质前后两点的相位差，第二项为超声波引起的附加相位差（相位调制）， k0 nL。可见，当平面光波入射在介质的前界面上时，超声波使出射光波的波振面变为周期变化的皱折波面，从而改变出射光的传播特性，使光产生衍射。

L 设入射面上x 的光振动为Ei Aeit，A为常数，也可以是复数。考虑到在出射2

L面x 上各点相位的改变和调制，在xy平面内离出射面很远一点的衍射光叠加结果为 2

E A ei[(wt k0n(y,t) k0ysin ]dy

写成等式为

b

iwt2i sin(ksy wst) ik0ysin

b 2b2b 2E Ce eedy (2-5)

式中，b为光束宽度， 为衍射角，C为与A有关的常数，为了简单可取为实数。利用与贝塞耳函数有关的恒等式

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eiasin

m J m(a)eim

式中Jm(a)为（第一类）m阶贝塞耳函数，将(2-5)式展开并积分得

E Cb Jm( )e

m i(w mws)tsin[b(mks k0sin )/2]b(mks k0sin )/2 (2-6)

上式中与第m级衍射有关的项为

Em E0ei(w mws)t (2-7)

sin[b(mks k0sin )/2] (2-8) E0 CbJm( )b(mks k0sin )/2

因为函数sinx/x在x 0取极大值，因此有衍射极大的方位角 m由下式决定：

k sin m ms m0 (2-9) k0 s

式中， 0为真空中光的波长， s为介质中超声波的波长。与一般的光栅方程相比可知，超声波引起的有应变的介质相当于光栅常数为超声波长的光栅。由(2-7)式可知，第m级衍射光的频率wm为

wm w mws (2-10)

可见，衍射光仍然是单色光，但发生了频移。由于wws，这种频移是很小的。

第m级衍射极大的强度Im可用(2-7)式模数平方表示：

*2Im E0E0 C2b2Jm( )

2

m I0J( )

*式中，E0为E0的共轭复数，I0 C2b2

第m级衍射极大的衍射效率 m定义为第m级衍射光的强度与入射光的强度之比。由 (2-11)

2 m正比于Jm(2-11)式可知，当m为整数时，J m(a) ( 1)mJm(a)。由(2-9)式和(2-11)( )。

式表明，各级衍射光相对于零级对称分布。

当光束斜入射时，如果声光作用的距离满足L s2/2 ，则各级衍射极大的方位角 m由下式决定

0 (2-12) s

式中i为入射光波矢k与超声波波面的夹角。上述的超声衍射称为拉曼－奈斯衍射，有超声波存在的介质起一平面位光栅的作用。 sin m sini m

当声光作用的距离满足L 2 s2/ ，而且光束相对于超声波波面以某一角度斜入射时，在理想情况下除了0级之外，只出现1级或－1级衍射。如图2-2所示。

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图2-2 布拉格衍射

这种衍射与晶体对X光的布拉格衍射很类似，故称为布拉格衍射。能产生这种衍射的光束入射角称为布拉格角。此时有超声波存在的介质起体积光栅的作用。可以证明，布拉格角满足

(2-13) 2 s

式中(2-13)称为布拉格条件。因为布喇角一般都很小，故衍射光相对于入射光的偏转角

2iB 0fs (2-14) snvs

式中，vs为超声波的波速，fs为超声波的频率，其它量的意义同前。在布拉格衍射条件下，一级衍射光的效率为

(2-15) sin2siniB

式中， Ps为超声波功率，L和H为超声换能器的长和宽，M2为反映声光介质本身性质

的常数，M2 n6p2/ vs， 为介质密度，p为光弹系数。在布拉格衍射下，衍射光的

效率也由(2-10)式决定。理论上布拉格衍射的衍射效率可达100％，拉曼－奈斯衍射中一级衍射光的最大衍射效率仅为34％，所以使用的声光器件一般都采用布拉格衍射。 由(2-14)式和(2-15)式可看出，通过改变超声波的频率和功率，可分别实现对激光束方向的控制和强度的调制，这是声光偏转器和声光调制器的基础。从(2-10)式可知，超声光栅衍射会产生频移，因此利用声光效应还可以制成频移器件。超声频移器在计量方面有重要应用，如用于激光多普勒测速仪。

以上讨论的是超声行波对光波的衍射。实际上，超声驻波对光波的衍射也产生拉曼－奈斯衍射和布拉格衍射，而且各衍射光的方位角和超声频率的关系与超声行波的相同。不过，各级衍射光不再是简单地产生频移的单色光，而是含有多个傅立叶分量的复合光。

2.4 实验仪器

TSGMG-1/Q型高速正弦声光调制器及驱动电源，可用在激光照排机、激光传真机、电子分色机或者其他文字、图像处理等系统中。

晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

a. 主要技术指标：

b.工作原理

本产品由声光调制器及驱动电源两部分组成。驱动电源产生150MHz频率的射频功率信号加入声光调制器，压电换能器将射频功率信号转变为超生信号，当激光束以布拉格角度通过时，由于声光互作用效应，激光束发生衍射（如图2-3），这就是布拉格衍射效应。外加文字和图像信号以正弦（连续波）输入驱动电源的调制接口“调制”端，衍射光光强将随此信号变化，从而达到控制激光输出特性的目的，如图2-4所示。

图2-3 布拉格衍射原理图

晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

调制电信号

输入电信号

输出电信号

图2-4 衍射光随调制信号的变化

声光调制器由声光介质（氧化碲晶体）和压电换能器（铌酸锂晶体）、阻抗匹配网络组成，声光介质两通光面镀有632.8nm的光学增透膜。整个器件由铝制外壳安装。外形尺寸和安装尺寸如图2-5示（单位：mm）。

图2-5 声光调制器外形尺寸

晶体电光声光磁光效应实验实验讲义

输出

图2-6 驱动电源外形尺寸

驱动电源由振荡器、转换电路、调制门电路、电压放大电路、功率放大电路组成。外输入调制信号由“调制输入”端输入，工作电压为直流+24V，“输出”端输出驱动功率，用高频电缆线与声光器件相联。外形尺寸和安装尺寸如图2-6示（单位：mm）。 b.使用方法

(1).用高频电缆将声光器件和驱动电源“输出”端联接；

(2).接上+24V的直流工作电压。调制输入电信号幅度在250～350mV之间；

(3).调整声光器件在光路中的位置和光的入射角度，在一级衍射光达到最好状态；

(4).驱动电源“调制输入”端接上外调制信号，并拨动调制开光到“调制”即可正常工作；

(5). +24V的直流工作电压不得接反，否则驱动电源烧坏；

(6).驱动电源不得空载，即加上直流工作电压前，应先将驱动电源“输出”端与声光器件或其他50Ω负载相连；

(7).产品应小心轻放，特别是声光器件更应注意，否则将可损坏晶体而报废；

(8).声光器件的通光面不得接触，否则损坏光学增透膜。

2.5 实验内容

1、正确连接声光调制器各个部分，激光器开机预热五分钟。

2、调整光路同轴等高，使激光束按照一定角度入射声光调制器晶体，保证激光束穿过晶体后出现清晰的衍射光斑在白纸上；观察该布拉格衍射光斑，并通过测量0-1级

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