利用紫外Mie散射激光雷达探测澳门地区沙尘暴事件

第３２卷，第３期２ｏ１２年３月

光谱学与光谱分析

ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙａｎｄＳｐｅｃｔｒａｌＡｎａｌｙｓｉｓ

Ｖ０１．３２，Ｎｏ．３，ｐｐ６２５—６２９

Ｍａｒｃｈ，２０１２利用紫外Ｍｉｅ散射激光雷达探测澳门地区沙尘暴事件

刘巧君１一，郑玉臣１’孙，朱建华１，冯瑞权３，曾秀桦３，谭建成３，冼保生３

１．四川大学物理科学与技术学院，四川成都６ｌ００６４

２．澳门科技大学资讯科技学院激光雷达联合实验室，中国澳ｆ】

３．澳门地球物理暨气象局，中国澳门

摘要研制了一台工作波长为３５５啪的紫外高能Ｍｉｅ散射激光雷达，并利用该激光雷达在２０１０年一次沙尘暴事件期间对澳门上空的大气进行了探测，得到了澳门地区不同时刻的气溶胶消光系数垂直廓线。利用Ｆｅｍａｌｄ方法反演得到的气溶胶近地面消光系数随时间的变化与当地气象数据具有较好的一致性，气溶胶消光系数与当地可吸入颗粒物浓度的相关性达到了Ｏ．９３。气溶胶垂直廓线显示，在沙尘暴来临期间存在明显的沙尘气溶胶凝集层。通过气溶胶轨迹倒推，分析了沙尘气溶胶的来源及路径。观测结果表明，该激光雷达可以在特殊天气条件下对澳门地区气溶胶进行有效探测，这将有助于深化对澳门上空气溶胶特性的研究。

关键词激光雷达；沙尘暴；气溶胶；消光系数

中图分类号：ＴＮ９５８．９８文献标识码：ＡＤⅨ：ｌＯ．３９６４／ｊ．ｉｓｓｎｌｏｏＯ－０５９３（２０１２）０３－０６２５－０５

引言

沙尘暴是一种在较干旱土地区域上发生的气象现象。沙尘粒子作为气溶胶的一个重要来源，可在大气环流的作用下，离开源头区域长距离的输送出去，通过吸收和散射太阳和红外辐射影响所到处的大气环流和气候。

大气激光雷达具有时空分辨率高、可连续探测等优点，已经成为探测大气气溶胶的有力工具Ｌｌ－３］。其探测结果不但可以对当地大气状况有更深的了解，还可以对一些理论预言进行反馈修正。

Ｍａｄａ等研究了折射率虚部对沙漠气溶胶消光背向散射比的影响，并将在撒哈拉沙漠沙尘暴期间从拉曼雷达监测得到的消光系数和背向散射系数值与数值模拟得到的结果比较，给出了较为合适的描述撒哈拉沙漠沙尘气溶胶的折射率虚部范围¨Ｊ。

毛建东等利用工作波长５３２姗的Ｍｉｅ散射激光雷达研究了银川上空的大气气溶胶光学特性，并对一次明显的沙尘天气进行了探测。迟如利等研制了工作波长为１０６４和５３２啪的双波长Ｍｉｅ散射激光雷达，用其研究了合肥上空气溶胶波长依赖指数的空间垂直分布及光学厚度的月变化［５］。

２０１０年３月１９日起的沙尘暴天气，使我国华北以至华东之多个内地城市均受到不同程度的浮尘或扬沙的天气影响。在２０日北京大气中的可吸入颗粒物浓度已经超过ｌ５００鹏?ｍ＿３，达到重度污染级别。而随着沙尘暴的南下，澳门地区的空气质量迅速转坏，所有自动空气测量站均记录到了历史最差的空气质量指数。

为了对澳门上空的气溶胶进行研究探测，本课题组研制了一台发射波长在３５５ｍ的紫外Ｍｉｅ散射激光雷达。由于紫外波段的太阳辐射比可见光波段的太阳辐射弱，在白天的测量中，该紫外激光雷达可以获得更好的信噪比。本文对激光雷达的结构参数及数据处理方法进行了介绍，利用该激光雷达探测了沙尘暴来ｌ临及过境后澳门上空大气的Ｍｉｅ散射回波信号并进行了反演，得到了大气气溶胶消光系数的垂直廓线。结合当地的能见度数据，分析了近地面气溶胶消光系数和ＰＭｌ。探测结果的相关性，同时给出了沙尘气溶胶的路径和来源的分析结果。

１实验系统

图１是自行研制的Ｍｉｅ散射离轴激光雷达的结构示意图。系统座落于澳门凼仔大潭山的澳门气象局内，海拔高度１１２ｍ。

收稿日期：２０１ｌ－０７．０７．修订日期：２０１１一ｌｏ－２８

基金项目：澳门特别行政区一科学技术发展基金项目（０２１／２００７／Ａ２）资助

作者简介：刘巧君，１９８４年生，四川大学物理科学与技术学院博士研究生ｅ－ｍａｉｌ：ｑ．协０ｊｕｆＩｌｉｕ＠ｙａｈ０仉∞＊通讯联系人

ｅ＿Ｉｍｉｌ：ａｙｓｃｈｅｎｇ＠腿ｔｖｉｇａｔｏｒ．ｃｏｌＩｌ

光谱学与光谱分析第３２卷

●ｊ耳ＩＣｏｎｒｉ蝌－ｒａｌｉｏｎｎｒ３５Ｓｒ蛐ｂｈｔａｔｊｃｍｊｅｌｉｄ盯郴ｔｅｍ

系统的发射光由Ｎｄ：ＹＡＧ激光器提供，该激光器发射

的脉冲重复频率５０Ｈｚ，脉宽约５．７Ｔｌｓ，单脉冲最大发射能

量可达１６０州。激光器发出三倍频后的３５５ｎｒｎ的紫外光束，

并经扩束后垂直射人大气。大气回波信号的接收由直径２５４

ｍｍ的牛顿望远镜完成，在望远镜焦平面上有一小孔光阑，

限制杂散光进入视场，经准直透镜和滤光片后，大气后向弹

性散射光平行进入光电倍增管进行光电转换后形成的电信号

进入信号瞬态记录仪采集、模数转换及存储，最后由计算机

对获得的时问分辨信号进行数字信号处理得到所需的大气参

数。激光雷达系统的具体参数见表１。

Ｐ‰删Ｉｈ（ｐ阳Ｍ、

ＲｅＤｅｔｉｔＩｏｎｍｔｅ

ＭａⅪｍＩｌｒＴｌＰｕｌｓｅ∞ｅｒ目

Ｂ∞ｄ∞ｍｔｅｒ

【＾ｓｅｒＢｅａｍｄｈｅｒｇ匝ｃｅ（ＦｕＩＩａｎｄｅ㈣ｆｅｄａｔＦｗＨ蛐Ｎｄ：ＹＡＧ３５５ｍｎ

５．？ｍ

５０Ｈｚ

～１６０甜

～８ｎｌｌｌｌｅ∞ａＩｌｄｅｄｍ～７０ｒｍ０．５ｎｌｒ甜

ＲｅⅢｒ

Ｔｅｋｓ∞口ｅ

ＦＩｅＩ士ｏｒＶＩｅｗ

Ｂ如士∞ｓｓｎｈｅｒＤｅｔ吐ｔｏｆ

【ｈｌａａｃｑｕｌｓＩｔｌｏｎ

ＲａｎｇｅｍｓｏＩｕｔｌｏｎ№ｘｒａｎｇｅｂｌｎｓ２５４ｍＳｃｈＴＩｌｉｄ｝Ｎ㈣∞ｆ／４Ｏ卜一１１．２５ｍ珀ｄａｄＩ噼ｂｂｌｅ

１ｎｍＦＷＨＭ

Ｈ觚皿蹦吼ｌＰＭＴ

４０ＭＨｚ【ｍｎｓｉ衄ｔｒｅ∞州ｅｒ谢ｔｈａｒｕｌｑｇＩＪｅａＩＩｄｐｌｌｏｔ０Ｉｒｃｏｕｍｉ雌

３７５ｍ

６１．４４ｋｍ

该激光雷达工作波长处于太阳辐射较弱的紫外波段，白天测量可以有效的降低天空背景噪声。同时，高激光发射能量使该激光雷达具有极好的表现力，即使在沙尘暴来临的情况下，仅利用５０％的激光能量，其白天和夜间的探测高度也分别达到了６和９ｋｒｎ。

２激光雷达数据反演

激光雷达的回波信号强度与激光的发射功率、激光与大气相互作用机制和激光雷达接收效率等因素有关。激光在大

气中传输实际上受到大气分子和气溶胶粒子共同作用，ＦｅｍａｌｄＬ“将分于和气溶胶的贡献分开考虑，激光雷达方程表示为

Ｐ（ｒ）＝告［阳（ｒ）十艮．（ｒ）］?

ｅｘｐ卜２ｌ［‰ｌ（／）＋“（ｒ’）］ｄｒ，１（１）其中，Ｐ（ｒ）为激光雷达接收到的探测距离ｒ处的大气回波信号功率，Ｅ是发射激光脉冲能量，Ｃ是激光雷达校正常数，辟叫（ｒ）和风，（ｒ）分别为大气分子和大气气溶胶的背向散射系数，洲（ｒ）和‰，（ｒ）分别表示大气分子和气溶胶的消光系数。

令气溶胶消光背向散射比ｓ－＝‰（ｒ）／８。（ｒ），大气分子的消光背向散射比是—个常数８∥３，得到气溶胶的消光系数为

ｄ时（ｒ）一

Ｐ（ｒ）ｒ２ｅｘ叮一刳：鼬（ｒ，）ｄｒ，］（３ｓ一协）＿２ｓ?————————ｔ百——————一

１一罄Ｊ：Ｐ（ｒ）ｒ２ｅｘｐ『一警Ｊ：肺（ｒ，）ｄｒ，１（３ｓ，／４ｚ）＿２打

Ｓ１８耐（ｒ）（２）气溶胶的消光背向散射比ｓ－与激光波长、气溶胶尺度谱分布和折射指数等因素有关，其取值范围一般在１０～１００ｓｒ之间变化，本文的取值为５０【７］。分子的消光系数，后向散射系数可根据美国标准大气分子模式较为精确的确定曲］。

由于离轴结构激光雷达的激光发射单元和信号接收单元的光轴不重合，近场回波信号不能进入或只有部分进入接收望远镜视场，直接利用雷达回波信号难于反演近场大气的真实信息。利用文献［９］的方法．对近场回波信号加以修正，以得到大气气溶胶的近场信息。

３实验结果及分析

图２和图３分别给出了在３月２２日沙尘暴来临开和３月２６日沙尘暴过境后反演得到的不同时刻海平面以上大气气溶胶消光系数廓线。本次探测中，选择的脉冲重复频率为５０Ｈｚ，单脉冲能量８０ｎＵ．各时刻的结果都是１５ｍｉｎ内数据的平均．时间标于各廓线的上方。

由图２可见．在２２日这个沙尘天气，大气边界层内各高度气溶胶消光系数普遍较大．低空消光系数最大值接近１ｈ一，且各时刻的消光系数值随时问的变化并不明显。在下午时刻的气溶胶消光系数廓线在４０００ｍ左右有一气溶胶（沙尘）浓度较高的凝集层。随着太阳辐射的减少．温度下降，大气湍流减弱，该层下降至３ｋｍ左右。傍晚的数据显示在２．５～４ｋｒｒ．左右的气溶胶凝集层具有多个峰值，说明该沙尘层具有明显的分层结构。图３显示，３月２６口气溶胶的消光系数仍处于一个较高的水平．近地面处消光系数在ｏ．５ｋｍ叫左右．高度２５～４．５ｋｍ仍然存在气溶胶凝集层，分层结构也更明显。

图４同时给出了３月２６日激光雷达反演得到的近地面

处消光系数（星号）和ＰＭ。。浓度（实线）随时间的变化关系，

第３期光谱学与光谱分析６２７

由图可见，在ＰＭ。。浓度较高的１１：００左右测得的气溶胶消光系数值也较大，１５：００以后ＰＭ。ｏ浓度降到较低水平，这段时间激光雷达反演的消光系数值亦较１１：００的低，二者在时间上有较好的一致性。

№２

Ｅ】【ｔｉｎｃｔｉ０Ｉｌ渊ｃ鼬咖ｎｅｄ‰Ｍｉｅｌｉｄａｒ帆２２＿

５．Ｏ

４．５

４．Ｏ

３．５

３．Ｏ

２．５

２．Ｏ

１．５

１．Ｏ

Ｏ．５

Ｏ

Ｅｘｔｉ枷ｏｎ．ｈｎ．１

Ｆ酶３＆【ｔｉｎｃｔｉ咂∞ｅｍｃ自啪ｂ劬惯ｔ甜ｈｎＭｉｅＩ础ｌｒ蚰２６抽

气象局的资料显示３月２６日１１：ｏｏ至２０：ｏｏ的ＰＭ。ｏ的平均值为９７．２５肛ｇ?ｍ－３，恢复到沙尘来之前的水平，该值不足２２日同时段ＰＭｌ。值５２７．４９弘ｇ?ｍ＿３的五分之一，但图３中消光廓线的近地面值约为２２日近地面值的一半，显示沙尘粒子对澳门空气的影响尚未结束。这种时间上的延迟主要有两个原因：一是对于Ｍｉｅ散射激光雷达探测，气溶胶粒子的不同粒径分布对回波信号强度具有很大的影响，从而影响反演的消光系数结果。在沙尘粒子过境的２２日，测得的ＰＭ。。值很高。该日大气中气溶胶主要由粒径较大的沙尘粒子组成，这些大粒子的散射强度主要集中在前向，对我们的后向散射信号强度贡献并不大；二是当沙尘粒子到达澳门上空后，大粒子在重力作用下会很快沉降到地面，２６日ＰＭ，ｏ值的降低主要是由这部分对消光系数反演贡献较小的大粒子的

喜丢写墨岳召

６２８

光谱学与光谱分析

第３２卷

沉降引起，但粒径较小的粒子却可以在空中悬浮一周左右，因此２６日的ＰＭ，。值虽然低，但大部分都对消光系数反演有较大贡献，所以尽管２６日的ＰＭｌｏ值仅为２２日的五分之一，但当日的近地面消光系数却约是２２日的一半左右。

ｌ∞

目

望

、

荟

∞

Ｏ加ｌ∞３２６Ｐｍｌ０＆Ｌｉｄ霄怯血ｃ由ｎ

０’１

‘：口

皇

ｏ．４蔷

ｌＯ

１２

１４

１６

１８

２０

Ｔｉｍ曲

Ｆ蟹４－Ｉｋ

ｔ睢哪渤ｔｉ帆０ｆｅ】｜【ｔｉＩＩｃｔｉｏｎ强行ｉｄｅ吣

（ｓ协ｒ）ａ喇ＰＭＩ?∞咖打ａｔｉ叫（Ｉｉｎｅ）

基于这两个原因，３５５

ｍ波长的消光系数并不足以显

示此次沙尘粒子对大气造成的影响。为了进一步研究ＰＭ。。浓度和近地面消光系数的关系，结合当地能见度的相关数

据，３５５

ｍ波长的近地面气溶胶消光系数可转化为１０６４

啪的消光系数值口１｜，将其与同时刻的ＰＭ，ｏ值进行相关性分析，得到线性拟合公式ｙ＝１７３２．９ｚ，ｚ表示１０６４啪消

光系数值，ｙ表示ＰＭ加浓度。利用该公式可粗略获得在此次沙尘暴事件中澳门上空的ＰＭ?ｏ值随高度的分布。实测数据与此公式的相关系数达Ｏ．９３，显示了较好的一致性。实测数

Ｎ０＾ＡＨＹ８ＰＬｌＴＭＯＯＥＬ

鼬删订ａｉｅｃｔｏｒｉｅｓｅｎｄｉｎｇａｔ

０３００ＵＴＣ趁Ｍ甜１０

ＧＤＡ８Ｍｅｌ嘟０１０９ｉｃａＩＤａｌａ

一一一一

．。一４”２５００

：器：．：：：：：■—哆≥；：器

一一一一－一一～

口一７

２０００

嚣芝：竺苁＝二７’。嚣

。恐，ｅ”＊卷，，ａ

ｎ＊。盘，ｓ，ｚ＊

挠装溜１２２ｚ姊ｍ菇％嚣岔嚣器嚣，喘罄￡”‘４”

勰嚣ｆ；】ｆｌ：：：镏２器嬲ｎ．ｆ竺辫黜‰ｖ－哪Ｍｅｂ并—Ｗｖ∞∞Ｚ复Ｍａｒ２。’ＯＧＤ惦’

据与拟合直线在图５给出。

飞莹

飞

荟０

Ｏ．Ｉ

Ｏ．２

Ｏ．３

Ｅｘｔｉｎｃｔｉ蛐砒１

０６４枷．ｈｎ—ｌ

脚５１１ｌｅ∞曲ｔｉｏｌｌ胁嗍酬Ｉｌｃｔｉｏｎ∞咖ｃｉｅＩＩｔ骶删

ｆ岫Ｉ池ｒａｎｄＰＭｌ?ａ舶鲫ｈ眦ｉｏｎ

为了研究气溶胶凝集层中沙尘粒子的来源，可选取气溶胶消光系数廓线出现峰值的高度，利用ＮｏＡＡ的ＨＹｓＰＬＩＴ模式来进行气溶胶的轨迹倒推。以澳门为起点，以２０１０年３月２２日０３ＵＴＣ作初始场进行模拟，从图６（ａ）可见，分别离地面高度１０２８和１

６６ｌ

ｍ的物质主要是来源自南海，而高

度为４０２ｍ的物质由中国北部向东南方向移动，约在长江口附近出海再南下途经台北后再转西南经巴士海峡进入华南沿岸海域。图６（ｂ）显示，离地３００，２００和１００ｍ的气溶胶后向轨迹线非常一致，在３月１９日初期位于蒙古地区，此时离地面高度约４

ｏｏｏ

ｍ左右，到３月２０日ｏｏＵＴＣ时轨迹线已在

河南地区，且从垂直剖线分析得知由原来的４

ｏｏＯ

ｍ下沉至

１ｏｏｏ～２ｏｏｏ

ｍ，继续在长江口附近出海后沿着中国东南沿

岸海域到达澳门。

ＮｏＡＡＨＹＳＰＬｒｒＭＯＤＥＬ

Ｂａｃｈ恿ｒｄ州ｅｃｆ州ｅｓｅｎｄｉｎｇａｔ

０３００Ｕ１℃２２Ｍ盯１０

Ｇ队ｓＭｅｔ鲋ｏｂｇｊｃａｌ

０ａ协

；◆７

罨藏５ｉ＿

…

一

一…．∥飞嚣

～二■…二：：：：≥夕”一怒

。恐’８证”。昆’ｅ，２＊。‰，ｅ，。＊按吕；ｊ要乞ｚｂｎ，，ａｓ，篙詈：翟譬譬絮云：黜８“。””

茹怒黑．；＝箍墨。２笛％。严镰看％“ｖ。峋Ｍ曲吖ｄｏ甜ｏｏ∞Ｚ盆Ｍａｒ∞１０－Ｇ吣１

’

Ｆ皓６

Ｂａｄ【－蛔ｉ咖砒ｍ哦悯ｔ蚴协蚵ＨｙＳＨ．ｒｒ

ｎ搬纠

瑚鲫姗

枷姗

抛

啪

ｏ。《§

：

第３期光谱学与光谱分析６２９

４结论

利用研制的离轴紫外高能Ｍｉｅ散射激光雷达，在最近的一次沙尘暴天气中，对澳门上空的大气进行了探测，反演得到了气溶胶消光系数的垂直廓线，并结合当地的气象资料，将激光雷达测量的气溶胶消光系数与地面观测的可吸入颗粒物浓度进行了相关性分析，二者显示了较好的一致性。通过气溶胶轨迹倒推，分析了沙尘气溶胶的来源及路径。这是澳门地区首次利用激光雷达对沙尘暴事件下的大气进行研究。激光雷达获得数据与当地气象资料的一致性显示，即使在沙尘天气条件下，该紫外激光雷达仍可高质量的完成大气探测任务，这将保证对澳门地区大气气溶胶消光系数时空分布进行持续、有效的观测，并利用观测结果对该地区气溶胶状况进行进一步的分析研究。

［１］ＰｏｒｔｅｒＪＮ，Ｌｉ锄ｅｒｔＢＲ，ｅｔａＬＪｏｕｍａｌｏｆＡｔｍＤｓｐｈｅｄｃａｎｄ（ｂ∞ｎｉｃＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，２００２，１９：１８７３．

［２］ｗＡＮＧＨｏｎ母ｂ０，ＣＡ０Ｔｉｎｇ＿ｔｉｎｇ，ＨＥＪｉｅ。ｅｔａｌ（王宏波，曹婷婷，何捷，等）．Ｊｏｕｎ扭ＩｏｆＡｔⅡ１０ｓｐｈｅｒｉｃａｎｄ

Ｅｎ、，ｉｒｏ啪∞ｔａｌｏｐｔｉｃｓ（大气与环境光学学报），２００７，２（５）：３４０．

［３］ＨｏＮＧＧｕａｎｇ．１ｉｅ，ｚＨＡＮＧＹ醅ｃｈｏ，ｚＨＡ０Ｙｕｅ－ｆｅｆｌｇ，ｅｔａｌ（洪光烈，张寅超，赵日峰，等）．知ｔａＰｈｙｓｉｃａＳｉｎｉｃａ（物理学报），２００６。５５（２）：９８３．

［４］Ｐｅｒ姗ｅＭＲ，ＢａｍａｂａＦ，ＤｅＴ（朋ａｓｉＦ．ｅｔａＬＡｐｐＬ（）ｐｔ．。２００４，４３（２９）：５５３１．

［５］ＦｅｍａｌｄＦＧ，Ｈｅｍ蛐ＢＭ。ＲｅａｇａｎＪ九ＪｏｕｎｍＩｏｆＡｐｐｌｉｅｄＭｅｔｅｏｒ０１０９ｙ，１９７２，１１：４８２．

［６］Ａｆｌｓｍ锄Ａ，Ｅｎｇｄｎ姗ｎＲ，Ａ】ｔｈａｕｓｅｎＤ，ｅｔａＬＧｅｏｐｈｙｓｉｃａｌＲｅｓｅａｒｃｈ胁ｔｅｒｓ，２００５，３２：Ｌ１３８ｌ５．

［７］ＵＳｓｔａｎｄａｒｄＡｔｎｍｓｐｈｅ他ＵＳ

Ｇｏｖｅ舳眦ｔＰｒｉｎｔｉｎｇ（）ｆｆｉｃｅ。ｗａｓｈｉｌｌｇｔｏｎＤ．Ｃ．，ＵＳＡ，１９７６．

［８］ＬＩｕＱａ明ｕｎ，ＹＡＮＧＬｉｆＩ。ｗＡＮＧＪｉ｝ｙｕ，ｅｔａｌ（刘巧君，杨林，王劫予，等）．ＡｃｔａＰｈｙｓｉｃａＳｉ面ｃａ（物理学报），２００９，５８（１０）：７３７６．［９］Ｉ舱ｂａＨ．ＩｋｅｃｔｉｏｎｏｆＡｔｏｒ璐ａｎｄＭｏｌｅｃｕｌｅｓｂｙＲａｒｎａｎＳｃａｔｔｅ“Ｉｌｇａ１１ｄＲｅＳ０叫ｌｃｅＦｌｕｏｒｅｓｃｅＩｌｃｅ，ｉｎＬａ鸵ｒＭｏｆｌｉｔｏｒｉｌｌｇｏｆｔｈｅＡｔ啪ｓｐｈｅＲ，ＨｉｎＩ【ｌｅｙＥＤｅｃＬＳｐｒｉｆＩｇｅｒ－ｖｅｒｌａｇ，Ｂｅｒｌｉｎ，１９７６．１５３．

ＵｌｔｒａｖｉｏｌｅｔＭｉｅＬｉｄａｒＯｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｓｏｆＡｅｒｏｓｏｌＥｘｔｉｎｃｔｉｏｎｉｎａＤｕｓｔＳｔｏｒｍＣａｓｅ０ｖｅｒｌⅥａｃａｏ

ＬＩＵＱｉａｃｒｊｕｎｌ”，ＣＨＥＮＧＡＹＳｌ小，ＺＨＵＪｉａｍｈｕａｌ，ＦＤＮＧＳＫ３，ＣＨ砧、ＪＧＳＷ３，Ｔ√ＷＫｓ３，ｖｉｓｅｕＡ３

１．ＤｅｐａｒｔｒＩｌｅｎｔｏｆＰｈｙｓｉｃｓ，ｓｉｃｈｕａｎＵｎｉｖｅｒＳｉｔｙ，Ｃｈｅｎｇｄｕ６１００６４，Ｃｈｉｌｌａ

２．ＪｏｉｎｔＬａｂｏｒａｔｏｒｙｆｏｒＬａｓｅｒ王ｈｄａｒ，ＦａｃｌｌｌｔｙｏｆＩｎｆｏｍｌａｔｉｏｎＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，ＭａｃａｕＵＩｌｉｖｅｒｓｉｔｙｏｆｓｃｉｅｎｃｅａ１１ｄＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｍａｃａ０ＳＡＲ。Ｃｈｉ瑚

３．Ｍｅｔｅｏｒｏｋ＇ｇｉｃａｌａｎｄＧｅｏｐｈｙＳｉｃａｌＢｕｒｅａｕ，Ｍａｃａｏ＆～Ｒ，Ｃｈｉｍ

ＡＩＩｓｔｒａｃｔＡｔＨｌｏｓｐｈｅｒｉｃａｅｒｏｓｏｌｏｖｅｒＭａｃａｏ、张ｓｍｏｎｉｔｏｒｅｄｂｙｕｓｉｎｇａ

３５５啪ＭｉｅｓｃａｔｔｅｒｉｎｇｌｉｄａｒｄｕｄＴｌｇｔｈｅｄｕｓｔｅ、，朗ｔｏｎⅣＩａｒｃｈ２２ｎｄ，２０１０．ＶｅｒｔｉｃａｌｐｒｏｆｉｌｅＳｏｆａｅｒｏ∞ｌｅＸｔｉｎｃｔｉｏｎｃｏｅｍｃｉｅｎｔｓｗｅｒｅｏｂｔａｉｎｅｄａｎｄｃｏｒｒｅｌａｔｅｄ丽ｔｈｌｏｃａｌＰＭｌｏｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏ也Ｔｈｅｎｅａｒ－ｓｕｒｆａｃｅ神ｒｏｓｏｌｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔｓｌｌａｖｅｇｏｏｄａｇｒｅｅｍｅｎｔｗｉｔｈＰＭｌｏｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎｖａｌｕｅｓ．Ｔｈｅａｅｒｏｓｏｌｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎｖｅｒｔｉｃａｌｐｒｏｆｉｌｅｓｓｈａｗｅｄｔｈａｔｔｈｅｒｅ、＾他ｒｅｄｉｓｔｉｎｃｔｈｙｅｒｓｏｆｄｕｓｔａｅｒｏｓｏｌｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎＴｈｅｓｏｕｒｃｅａｎｄｔｒａｃｋｓｏｆｄｕｓｔａｅｒｏｓｏｌｗｅｒｅａｒｌａｌｙｚｅｄｂｙｂａｃｋｔｒａｊｅｃｔｏｒｙｓｉｍｕｌａｔｉｏ仉ｏｂｓｅｒ、，ａｔｉｏｎｓｓｈｏｗｅｄｔｈａｔｔｈｉｓｌｉｄａｒｃｏｕＩｄｎｍ、ⅣｅＵｅｖｅｎｉｎｄｕｓｔｓｔｏｒｒＩｌｅｐｉｓｏｄｅ，ａｎｄｉｔｗｏｕｌｄｈｅｌｐｔ０ｆｕｎｈｅｒｔｈｅｓｔｕｄｙｏｎａｅｒｏｓｏｌｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓｏｖｅｒ＾噍ａｃａ０．

＆＂岫ｎ凼Ｌｉｄａｒ；Ｄｕｓｔｓｔｏ咖；Ａｅｒｏｓｏｌ；Ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ

＊Ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｒ培ａｕｔｈｏｒ（ＲｅｃｅｉｖｅｄＪｕＬ

７，２０１１；ａｃｃｅｐｔｅｄ（）ｃｔ－２８，２０１１）

本文来源：https://www.bwwdw.com/article/njke.html