5 对流传热的基本理论(修订)
更新时间:2023-08-30 10:11:01 阅读量: 教育文库 文档下载
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5 对流传热的基本理论(修订)
第五章对流传热原理
——对流传热的理论分析和实验方法
5 对流传热的基本理论(修订)
5.1 对流传热的基本问题
qx=hx(tw tfx)Φx=∫hx(tw tfx)dx
0x
t
qx= λ
y
=hx(tw
tfx)???
w
5 对流传热的基本理论(修订)
对流传热的基本概念的回顾
1.对流——在传热学中特指由于流体宏观运动
造成的能量迁移
2.对流传热——运动的流体和固体壁面之间的
热交换
3.在壁面处的法线方向,流体的宏观速度为
零,因而在法线方向没有对流,即没有宏观方式的能量传递,通过固体壁面向流体传热只能通过热传导的方式。
t
qx= λ
y
=hx(tw tf)
w
5 对流传热的基本理论(修订)
5.2 最简单的受迫对流传热问题
tw
恒温壁面
稳定均匀平行流
无粘性不可压缩流体
5 对流传热的基本理论(修订)
微元体的能量平衡关系
yu∞t∞
qw= λ
y
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能量守恒方程
t t
λdx+ ρcpu∞t λ dy= y x
t 2t t t λ +2dy dx+ ρcpu∞t λ + ρcpu∞t λ dx dy
x x x y y
整理以后,得到
2t 2t
ρcpu∞t)=λ 2+2 ( x x y
若主流方向的对流远远强于导热
t
ρcpu∞t)?λ2( x x
2
2
t t
ρcpu∞=λ2
x y
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能量方程和边界条件
ta 2
x=tu2∞ yx=0t=t∞y=0t=twy→∞t→∞
t
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控制方程和边界条件
t t=a2u∞
x yx=0t=t∞y=0t=twy→∞t→t∞
2
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稳态对流传热能量方程的
解
t tρcpu∞=λ2
x yx=0t=t∞y=0t=twy→∞t→t∞t t2
=t∞ twy
2
∫
exp(
η)dη
2
5 对流传热的基本理论(修订)
无因次温度分
布
(t t)2θ==
(t∞ tw)∫
η
exp(
η)dη
2
y
η=
5 对流传热的基本理论(修订)
热边界层现象
yηB=≈1.82
θ
=0.99
δt(x)=yB=2θ=
∫
η
exp( η
2
)dη
0 1 2 3 4 5
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局部对流传热系数
hx=
t λ y
x,y=0
(tw t∞)
=
θ λ y
(
t∞ tw)
x,y=0
(tw t∞)
θhx=λ
y2hx=
x,y=0
λ θdη
=λ=θ′(0)
ηdyη=0λ1=
5 对流传热的基本理论(修订)
平均对流传热系
数
L11L
( )=h=httdxhdxxw∞x∫∫0L(tw t∞)L0
1L1
h=∫L02=
=2hL
h=2hL
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对流传热影响因素理论分析
流体的运动(起因、流体的导热系数流体的密度
流体的比热hx壁面的位置
壁面的几何形状流体的粘度
?
运动规律等)=
1
5 对流传热的基本理论(修订)
对流传热问题的相似
性
1hx=
对于同类的对流传热问题,只要上式右端的物性和坐标的组合参数相等,则局部对流传热系数就相等,这实际上隐含了与流体力学中类似的相似性。
若整理成无因次形式,
则得到
hxx1
=λ
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努塞尔数Nu和贝克列数
Pe
hxx1=λhxxuxNux=Pex=
λa
12
Nux=PexNuL=PeL由此可见,与流体力学问题类似,对流传热的分析结果可以用无因次量之间的关系式来表示,这种相似性为对流传热的理论和实验研究带来了很多的方便。
5 对流传热的基本理论(修订)
5.3 层流对流传热理论
粘性不可压缩流体稳态层流流动恒温壁面
来
流方向平行于壁面
5 对流传热的基本理论(修订)
微分方程和边界条件
u x+ v
y=02
u u u u x+v y=ν y
2
2u t t t x+v y=a y2
y=0u=0,v=0,t=twy=δu=u u
∞,v=0, y
=y=δt
t=t t
∞, y
=0
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方程组的
近似解
无因次速度分布
无因次温度分布流动边界层厚度
热/流动边界层厚度比
u3
u=3y 1 y ∞2δ2 δ
θ3y1 y 3
θ= 2 δ ∞2δtt
δ=Reux=xνδt1Pr 1
3
δ=
1.026,Pr=νa
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