基于ABAQUS的内压厚壁圆筒的弹塑性有限元分析报告 - 图文
更新时间:2024-03-30 11:20:01 阅读量: 综合文库 文档下载
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1. 问题阐述
一个开口厚壁圆筒(如图1),内半径和外半径分别为a?20mm和b?25mm(壁厚为t?5mm,壁厚与内径的比值
t511???),受到均匀内压p。材b25520料为理想弹塑性碳钢(如图2),并遵守Mises屈服准则,屈服强度为,弹性模量E?210GPa,泊松比??0.3。确定弹性极限内压力pe?s?235MPa和塑性极限内压力pp,并观察塑性应变的增长。
图1 内压作用下的端部开口厚壁圆筒 图2 理想弹塑性模型
2. 基本理论计算
2.1 基本方程
由于受到内压p的作用,厚壁圆筒壁上受到径向压应力?r、周向压应力??和轴向应力?z的作用,由开口的条件可推出?z?0。因为这是一个轴对称问题,所有的剪应力和剪应变均为零。平衡方程和应变—位移关系用下式表示:
d?r????r ??0 (1)
drrduru,???r (2) drr ?r?弹性本构关系为:?r?1??r?????,???1??????r? (3) EEr?a这些控制方程利用下面的边界条件联立求解:?r??p,?rr?b(4) ?0
2.2 弹性情况
联立式(2)、(3)和(4)可得
1
a2p ?r?2b?a2?b2?a2p??1?r2??,???b2?a2???b2?? ?1?r2?? (5)??因为a?r?b,所以?r?0且???0,可以观察到:????z?0??r,
分析采用Mises屈服准则,表达为
2222222????????????????????6??????2??rzz?r?rzz?s r(6)
该厚壁圆筒是轴对称平面应变问题,即?r???rz??z??0,由Mises屈服条件其表达式可得到:
????r?23?s?1.155?s (7)
当内压p较小时,厚壁圆筒处于弹性状态,令r?a,筒体内壁开始屈服,此时的内压为pe,由式(5)、(7)联立可求得弹性极限压力为
1.155b2?a2?s pe? (8) 22b??代入题目所给数据得到弹性极限强度为:
1.155?235252?202pe??48.86MPa。 22?25??2.3 弹塑性情况
当p?pe时,圆筒处于弹性状态,当p?pe的情况,在圆筒内壁附近出现塑性区,产生塑性变形,随着内压的增大,塑性区逐渐向外扩展。用r?c表示弹塑性边界时,对于a?r?c,圆筒就处于塑性状态。
2.4 塑性极限荷载
当c?b时,整个截面达到塑性极限,可得塑性极限荷载 pp?1.155?slnb (8) a代入题目所给数据得到塑性极限荷载为:
pp?1.155?235?ln25?60.57MPa。 20
2
3. 有限元求解
3.1 有限元模型
此问题属于平面应变问题,采用二维有限元模型,选取厚壁圆筒的1/4部分作为分析模型,其内径为a?20mm、外径为b?25mm,厚壁圆筒轴向无限延长,则模型处于平面应变状态。
3.2 材料属性定义
圆筒材料选用Q235钢,密度为7800kg/m3,弹性模量210Gpa,屈服强度235Mpa,泊松比0.3,截面属性选用实体、匀质,采用理想弹塑性本构关系。
3.3 荷载施加和边界条件
布置荷载边界条件和位移边界条件,其中荷载采用径向加载和往复加载的模式,加载路径如图3所示,其ABAQUS荷载和边界条件模型如图4。
图3 往复加载路径
3
图4 厚壁圆筒的荷载和边界条件
3.4 网格划分
按照四节点四边形平面应变单元(如图5)划分网格,定义不同大小内压进行分析计算,分析采用Mises准则。
图5 厚壁圆筒的有限元网格
3.5 结果及分析
4
当取p?45MPa时,则p?pe,此时圆筒处于弹性阶段,用Mises准则计算输出的正向加载和反向加载的应力和应变分布分别如图6、7所示,正向和反向的最大应力均为219MPa,可以看出整个圆筒处于弹性状态并未产生塑性应变。
(a)
(b)
图6 弹性阶段正向加载计算结果
(a)Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
5
(a)
(b)
图7 弹性阶段反向加载计算结果
(a)Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
当取p?50MPa时,则pe?p?pp,此时圆筒处于弹塑性阶段,用Mises准则计算输出的正向加载和反向加载的应力和应变分布分别如图8、9所示,正
6
向和反向最大应力均达到屈服强度235MPa,可以看出圆筒内壁附近部分处于塑性状态,产生塑性应变,正向加载到50MPa时的塑性应变为5.399?10?5,由于塑性应变积累之后,反向加载到50MPa时的塑性应变为1.619?10?4,而外壁附近部分仍处于弹性状态并未产生塑性应变。
(a)
(b)
图8 弹塑性阶段正向加载计算结果
(a) Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
7
(a)
(b)
图9 弹塑性阶段反向加载计算结果
(a)Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
当取p?60.57MPa时,则p?pp,此时圆筒处于塑性阶段,用Mises准则计算输出的正向加载和反向加载的应力和应变分布分别如图10、11所示,正向
8
和反向整个圆筒均屈服,可以看出圆筒整个模型都产生塑性应变,整个模型均处于塑性状态,正向加载到60.57MPa时的塑性应变为1.066?102,由于塑性应变积累之后,反向加载到60.57MPa时的塑性应变为3.187?102。
(a)
(b)
图10 塑性阶段正向加载计算结果
(a) Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
9
(a)
(b)
图11 塑性阶段反向加载计算结果
(a)Mises应力分布云纹图;(b)塑性应变分布云纹图
4. 结论与总结
从以上三种应力状态的分析结果可以看出,应用有限元软件ABAQUS可以
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模拟受内压作用的厚壁圆筒的弹塑性分析,其输出结果与理论计算的结果是一致的。
在进行ABAQUS模型建立过程中,还存在着比较多的问题,首先在建立模型上,应该要考虑单位的统一;其次是设置分析步时,应适当选取迭代时间和增量步的大小,这将可能影响到最后分析时的收敛问题;再次是在网格的划分上,由于是平面圆环模型,进行网格控制时应选取结构模型而非自动,否则划分的网格不均匀。而进行模型分析时,出现的问题主要是当施加理论计算得到的弹性极限荷载时,模型还未开始屈服,而加载到理论计算的塑性极限时,模型也并为完全进入塑性状态。出现这种情况的原因是进行理论计算使用的屈服准则与ABAQUS分析采用的屈服准则不同,得到的结果也与预期的不相符。最后重新进行了理论计算,采用Mises准则计算得到弹性极限强度和塑性极限强度,将其与ABAQUS分析相结合,最终得到输出的计算结果与理论计算的结果基本上达到吻合。
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模拟受内压作用的厚壁圆筒的弹塑性分析,其输出结果与理论计算的结果是一致的。
在进行ABAQUS模型建立过程中,还存在着比较多的问题,首先在建立模型上,应该要考虑单位的统一;其次是设置分析步时,应适当选取迭代时间和增量步的大小,这将可能影响到最后分析时的收敛问题;再次是在网格的划分上,由于是平面圆环模型,进行网格控制时应选取结构模型而非自动,否则划分的网格不均匀。而进行模型分析时,出现的问题主要是当施加理论计算得到的弹性极限荷载时,模型还未开始屈服,而加载到理论计算的塑性极限时,模型也并为完全进入塑性状态。出现这种情况的原因是进行理论计算使用的屈服准则与ABAQUS分析采用的屈服准则不同,得到的结果也与预期的不相符。最后重新进行了理论计算,采用Mises准则计算得到弹性极限强度和塑性极限强度,将其与ABAQUS分析相结合,最终得到输出的计算结果与理论计算的结果基本上达到吻合。
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