大洋环流重点
更新时间:2024-07-11 17:01:01 阅读量: 综合文库 文档下载
大洋环流
1、描述世界海洋大致的风场和环流场特征。
(1)风场:赤道为赤道无风带,从低纬向高纬北半球依次为东北信风带、副热带无风带、
中纬盛行西风带、副极地风暴带、极地东风带,南半球依次为东南信风带、副热带
无风带、中纬盛行西风带、副极地风暴带、极地东风带。从南北半球来看,以赤道为中心的风场北半球形成顺时针结构,南半球形成逆时针结构;以副极地为中心的风场北半球形成逆时针结构,南半球形成顺时针结构。这决定了上层海洋的环流分布。
(2)环流场:上层海洋的环流分布受风场驱动,也受陆地边界等其他因素的影响。分布
规律为:
中低纬海区:以副热带为中心的大洋环流,北顺南逆。 北半球中高纬度海区:逆时针环流。 南极大陆外围:西风漂流(陆地影响)。
北印度洋海区:季风洋流,夏顺冬逆。 太平洋的地形:宽广的海盆,众多海脊岛屿
赤道流系:北赤道流、北赤道逆流、南赤道流、南赤道逆流、赤道潜流 赤道潜流:主要与南太平洋的水有关
? 西太平洋:核心在200米左右 ? 东太平洋:核心在50米左右
北赤道流和南赤道流
? 都是典型的风生环流,都在风最强的季节里最强,北赤道流量大于南赤道流,北赤
道逆流是南北赤道流的分界线,太平洋流南北不对称,南赤道流越过赤道。 北太平洋环流系统:副热带逆流、黑潮、黑潮延续体、北太平洋流、加利福尼亚流、亲潮 黑潮及延伸体
? 世界上最强的西边界流之一
? 流速可以达到2m/s,流量大约100SV ? 高温高盐 北太平洋海流 ? 流速慢,流幅宽 ? 受风场影响较大 ? 流动变化较小 加利福尼亚寒流 ? 流速慢,流幅宽
? 变化大,瞬时观测中较难发现 ? 形成低温低盐舌
? 加利福尼亚寒流对应的上升流,一般东边界的寒流附近都存在显著的上升流 南太平洋环流系统:南赤道流、东澳大利亚海流、西风漂流、秘魯海流 东澳大利亚海流
? 相对黑潮和湾流弱 ? 流量大约15SV
? 在南纬34度左右离开澳大利亚 西风漂流(南极绕极流) ? 流速快,流幅宽 ? 环绕整个南大洋
? 整个全球海洋环流的能量主要集中于此
秘鲁海流
? 世界著名的上升流区,生产力最强的海区 ? ENSO现象最显著的区域
大西洋的地形:大洋中脊的存在 狭长的形状
大西洋平均的风场
? 风场的辐合带同样在北半球,低纬和极地附近大致是东风带,而在中纬是西风带 ? 大西洋南半球风场南北分量较强,原因是大西洋东西较窄 大西洋的基本环流:赤道流系和南北海盆的副热带环流与太平洋类似 北大西洋流系:北赤道流、湾流、亚述尔海流、加纳利海流
湾流:世界上流量最大的西边界流,流速超过2m/s,高温高盐水,对美洲和欧洲的气候意义重大
南大西洋流系:南赤道流、巴西海流、南大西洋流、本格拉海流
巴西海流:西边界流,流速较强,流量小于黑潮和湾流
印度洋
风场:冬季盛行东北季风,夏季盛行西南季风在冬、夏季风作用下形成季风环流。 环流:
a、 冬季北印度洋的逆时针环流。
b、 夏季存在西边界流——索马里寒流,带来冷的海水,北印度洋地区环流是顺时针。 c、 南部洋流基本稳定,形成印度洋南部的逆时针环流。
d、 南印度洋的东边界流是暖流,与风向相反
马达加斯加海流:西边界流之一,流速较强,流轴变化较大
2、基础概念
(1) 科氏力和科氏参数
? 在地球这个非惯性坐标系中,由于地球的自传引入了惯性力——科氏力:
??2??u??fvi?fuj
科氏力的方向总是和运动的方向垂直,因而不做功,不会为运动提供额外的能
量,但是会影响运动的轨迹。 ? 科氏参数:2倍的局地旋转角速度 f?2??sin?
Rossby数:判断运动尺度大小的参数,R0? 物理意义:
? 惯性项/科氏力:R0=
UL2UfL,R0<<1是大尺度运动。
/fU
1fLU? 旋转时间尺度/平流时间尺度 R0=? 相对速度/牵连速度 R0=U/fL ? 相对涡度/牵连涡度 R0=
(2) 正压、斜压及正压
UL/
/f
正压海洋:严格意义下,等密度面和等压力面平行,即 ????p?0;
一般情况下,海水的密度(温度)看成是常数
斜压海洋:严格意义下,等密度面和等压力面不平行,即 ????p?0 一般情况下,海水的密度(温度)不是常数
3、涡度,涡度方程=>热成风关系,泰勒-普劳德曼定理
? (1)涡度: ????V,速度场的旋度定义为涡度,海洋运动中势函数运动没有涡度,
流函数运动才有涡度。逆时针运动的涡度为正值,顺时针运动的涡度为负值。海洋中最重要的涡度分量是Z方向的涡度。
(2)涡度方程:对运动方程求旋度,得到涡度方程
涡度方程
d?adt?d?dt??a??u??a??u?????p2????F?
涡度的变化 内部作用 斜压作用 外力作用 涡度的变化由内因、斜压作用和外因共同决定,绝对涡度的变化和相对涡度的变化一样。内部作用又包括流体柱的垂直流速剪切和流体柱的辐合辐散。
A.假设流体柱背景涡度向上,垂直速度剪切导致流体柱倾斜,背景涡度通量减少,诱生逆时针的环流,产生向上相对涡度弥补背景涡度变化。
B.假设背景涡度向外,辐合导致流体柱面积缩小,诱生逆时针的环流,产生向外相对涡度弥补背景涡度变化。 斜压作用:
(3)热成风关系(斜压流体) <= 涡度方程 ???y?0,
?p?0,f?u??1?p???0,假设海底流速为0,U为正值,流动向东,
2?z?z??z?y反之,U为负值,流动向西,即东西方向的流速是由南北方向的密度梯度决定,而南北方向的流速是由东西方向密度的梯度决定。在赤道即使
?u?z1?p?????y较小,由于f很小,根据
f???2?z?y,流速也较大。
涡度方程中如果运动达到定常状态,同时外力作用可
以忽略(大尺度运动):
?a??u??a??u??????p?2
大尺度运动相对涡度远小于牵连涡度, f??u?f??u??????p?2
?v1?p???u1?p?? 简化形式: f ? ? 2 , f ? 2
?z??z?x?z??z?y
热成风关系构建了垂直流速的变化和水平密度(温度)变化之间的关系,是大洋中非
常重要的流速和密度(温度)的关系式
(4)泰勒-普劳德曼定理(正压流体)
? 涡度方程中如果运动达到定常状态,同时外力作用可以忽略(大尺度运动),斜压项
为0(正压流体)
? ?
?
?
涡度方程变为: ?u?z??v?z??u?x??a??u??a??u?0f??u?f??u?0?u?x??v?y??w?z忽略相对涡度:
连续方程: ??u??0f??u?0?v?y?0?w?z?0(流体的流动垂向无剪切,与热成风关系对应)
泰勒柱:流体如果在某一高度垂直速度为0,在所有高度上垂直速度都为0,运动是
二维的,可看做是柱状运动。
4、位涡守恒及位涡方程
d??f()?0dtH (1)位涡守恒,即位涡守恒。这是地球物理流体动力学的重要定理,其本
?质就是角动量守恒,即H?const,通过研究流体的旋转特性来认识流体的运动。
应用1:当涡度变化不大时,特别是行星涡度f变化不大时,流体的运动基本沿着等深线。 应用2:当在大洋内深度变化不大时,流体基本沿着纬线流动。
应用3:当流体遇到地形变化时,相对涡度也发生相应的变化来平衡地形变化导致
的位涡改变。
应用4:赤道潜流的形成。
f??ff?????赤道外,位涡为: ;赤道上,位涡为: 。所以
HHHH赤道上的相对涡度很大:??道潜流。
(2)位涡方程
?v?x??u?y???u?y?赤道上东西方向流动的赤
f0????g??2?????????u?v???x?t?H?y?f0????u?v??f0????y??x??f0g2??hB???f??y???????0fH??0?????????w??curlF?f?curlF0??z?以上方程是在准地转近似下得出。
定义 q ? f ? ? y ? ? ? 2 ? ? 0 ? ? ? 为准地转位涡 ?h0Bf0H
?dq?w准地转位涡方程可以写为 : ?f0?curlFdt?z
g???????v?引入流函数 u??f0?x?y 22???????f0f0f0???????22 ?????f0??y???????????h???curlFB??????x?y??tHg?y?xHHg????? ?? ? q ?t
外力忽略,位涡守恒:
gf?J??,q??curlFdqdt?05、Rossby波
(1)频散关系:??Uk?? ? ?
k?K?LD2?2
Rossby波的频率及相速度都依赖于波数,因此是频散波。 Rossby波是低频波 。
Rossby 波仅当有位涡梯度存在时才能发生,即位涡梯度是产生Rossby波的必要条件。
(2) Rossby波的形成机制
y westward f ?, so ? ? x
位涡守恒和位涡梯度的存在是Rossby波形成的机制。当产生一个北向的扰动时,f增大,
f???const知?减小,产生顺时针涡旋,带动西边水团向北运动,产生向西的波动。由
H(3)速度
相速度:c??k??K2?L?2D; 群速度:cgx??(k?l?LD)(K?L)2?2D222?2????k
假定U=0,不存在基本流的作用,Rossby波的相速度都是向西的,反映了旋转的存
在导致的东西不对称;Rossby波的群速度长波也都是向西的,短波可以向东。
6、Sverdrup理论(会用来解释现象,用到深层热盐环流)
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