光栅衍射

更新时间：2024-03-10 16:55:01 阅读量：综合文库文档下载

说明：文章内容仅供预览，部分内容可能不全。下载后的文档，内容与下面显示的完全一致。下载之前请确认下面内容是否您想要的，是否完整无缺。

用光栅测量光波波长

光栅是在一块透明板上刻有大量平行刻痕的光学元件，在每条刻痕处，光会向各个

方向散射，光只能从刻痕间狭缝中通过。因此，可以把光栅看成一组数目很多、排列紧密、均匀而又平行的狭缝，这种根据多缝衍射原理制成的衍射光栅，能产生间距较宽的匀排光谱，从而将复色光分解成光谱，是一种重要的分光元件，可广泛应用于物质光谱分析、计量、光通讯信息处理等方面。光栅产生的谱线亮度虽比棱镜光谱要小，但谱线间距较宽，因此，它的分辨本领比棱镜高。光栅分为投射式和反射式两类，在结构上又分为平面光栅、阶梯光栅和凹面光栅几种。本实验用的是透射式平面全息光栅。一、实验目的

1. 2.

进一步熟悉分光计的调整和使用观察光栅衍射光谱，测量汞灯谱线波长。

二、仪器用具

分光计、光栅、汞灯、平行平面镜。三、实验原理

当一束平行光照射在光栅上时，光栅中每条狭缝都将产生衍射，透过各个狭缝的光波间还要发生干涉，所以光栅衍射条纹是两者效果的总和。当一束平行光与光栅法线i入射于光栅平面上时产生衍射，如图2-112所示。设衍射光线与光栅表面法线所夹的衍射角为θ，该方向上的平行衍射光线用透镜会聚起来，当相互干涉使光振动加强时，则在F点产生一亮线，其光程差必等于入射波长λ的整数倍。即

CB?BD?d(sin??sini)?k?k?0,?1,?2,??(1)

式中λ为单色光波长，k是亮条纹级数，衍射光线在光栅平面法线左侧时，θ为正值，在法线右侧时，θ为负值（见图2-112），式（1）称为光栅方程。

为了方便通常都是在平行光垂直入射的情况下来进行实验的，此时I=0，光栅方程变为

dsin??k?k?0,?1,?2,??(2)

式中 d = a+b，称为光栅常数，a为透光部分宽度，b为不透光部分宽度，k为亮线级数。如果入射光是复色光，则由式（2）可知，波长λ不同，衍射角θ也不同（k=0级除外），于是复色光被分解，在透镜焦平面上，就会形成在中央亮线两侧对称分布着的各级彩色亮线，成为光栅光谱。与k=±1相对应的谱线分别为正一级谱线和负一级谱线，类似地还有二级、

三级等谱线。

图2-112 光栅衍射示意图

图2-113 汞灯的光栅衍射光谱

光栅衍射条纹与单缝衍射条纹相比，其主要特点是：亮条纹很亮很细，各级亮纹之间有较暗的背景，因此，光栅具有更高的分辨率，且光栅常数越小，角分辨率越高。

本实验所用光源为汞灯，它能发出波长不连续的可见光，其光栅光谱将出现与各波长相对应的线状光谱，如图2-113所示。若光栅常数d已知（实验室在光栅上标有1/d数值，），选取k =±1，用分光计测出各谱线的衍射角θ，用式（2）就可求出各谱线的光波波长λ。四、实验内容

1. 按要求认真调整分光计（参阅实验19分光计的结构及调整），使其处于正常使用状态。

2. 光栅的调整用汞灯照亮平行光管狭缝，转动望远镜对准平行光管，使望远镜中黑

十字的竖线与狭缝像重合。按图2-114把光栅直立在载物台上，用望远镜观察光栅平面反射回来的亮十字，再轻微转动载物台，并调节载物台下a或c螺钉，使亮十字与分划板上方黑十字重合，此时与望远镜同轴的平行光管的光轴就垂直于光栅平面了。

图2-114 光栅在载物台上的位置

转动望远镜观察汞灯的衍射谱线，中央为白色亮线（k=0），左右两边均可看到较强

的几条彩色谱线，它们是汞的特征谱线。若发现两侧的谱线不等高，可调节螺钉b。 3. 测量谱线的衍射角调节狭缝宽度适中，使汞光谱中两条紧靠的黄谱线能分开。先将望远镜转至右侧，测量k=+1级各谱线的角位置，从左、右两侧游标读数，分别记为θ然后将望远镜转至左侧，测出k=-1 及各谱线的角位置，读数记为θ读数相减，θ

-1A-1A+1A、θ

+1B 。

、θ

-1B。同一游标的

-θ

+1A=2θA，θ

-1B-θ

+1B=2θA，求衍射角θA和θA平均值θ=（θA+θA）/2 ，

便消除了分光计偏心差。所以，各谱线的衍射角为

???A?1??A??B??B4?1?1?1(3)

测量时，从最右端的黄2光开始，依次测黄2、黄1光、绿光……，直到最左端的黄2光。对绿光重复测量三次。五、数据纪记录及处理

汞灯谱线波长的测量谱线级数k=±1, 光栅常数 d =