高分子物理思考题名词解释

高分子物理思考题必会名词解释

渗透压第二维利系数(A2)

表征了高分子“链段”与溶剂分子之间的相互作用，它与高分子溶液中的形态有密切 关系，取决于体系和实验温度。 第4章

分

子量分布宽度 多分散系数 α 特性黏数[η] 扩张(膨胀)因子 χ

由分子量分布宽度指数(聚合物分子量的多分散性)和分子量分布曲线表示。 描述聚合物试样相对分子质量的多分散程度。 表示高分子溶液 c→0 时，单位浓度的增加对溶液增比黏度或相对黏度对数的贡献。 表示高分子链扩张的程度。 第5章

玻璃-橡胶转变(玻璃化转变) 晶态-熔融转变 松弛过程 松弛时间(η) 玻璃化转变温度(Tg) 自由体积理论 次级转变(或次级松弛) 结晶速率 主期结晶 次期结晶 熔融 熔限 熔点 片晶厚度

非晶聚合物的玻璃态与橡胶态之间的转变，其分子运动本质是链段从冻结状态到运动 状态转变或从运动状态到冻结状态的转变。

在外力作用下高分子链由原来的构象过渡到与外力相适应的构象的过程，即高分子链 由一种平衡态过渡到另一种平衡态的过程。 指橡皮由Δ x(t)变到Δ x(0)的 1/e 倍时所需要的时间。 模量下降速度最大出的温度，是非晶态高分子材料固有的性质，是高分子运动形式转 变的宏观体现。 固体和液体总的宏观体积由两部分组成：占有体积和自由体积。 在玻璃化转变温度以下，尽管链段运动被冻结了，但还存在着需要能量更小的小尺寸 运动单元的运动，这种运动简称次级转变。 结晶过程(体积收缩)进行到一半所需要时间的倒数，由成核速率和晶粒成长速率决 定。 Avrami 方程定量地描述聚合物的结晶前期。 Avrami 方程定量地描述聚合物的结晶后期。 物质从结晶状态变为液态的过程。 聚合物在熔融过程有一个较宽的温度范围，该范围称为熔限。 聚合物熔融终点处对应的温度为聚合物的熔点。 结晶聚合物的长周期与结晶度的乘积。 第6章

交联 张应力 ζ 张应变 ε 弹性模量 泊松比 ν 柔量 拉伸比 熵弹性 交联橡胶的状态方程

线型或支型高分子链间以共价键连接成网状或体型高分子的过程。 当材料发生张变时，材料的应力称为张应力。 ζ=F/A0 小伸长时，张应变通常以单位长度的伸长来定义。 ε=Δ l/l0 对于理想的弹性固体，应力与应变关系服从虎克定律，即应力与应变成正比，比例常 数称为弹性模量。 拉伸实验中材料横向收缩应变与纵向伸长应变的比值。 一个弹性常数，它等于应变对应力之比，即杨氏模量的倒数。 λ =l / l0,即材料变形后的长度 l 与起始长度 l0 的比值。 当橡胶受外力变形时，若没有内能变化，则其抵抗变形的收缩力(弹力)完全是由熵 的变化而产生的，这种由于系统熵变而引起的弹性称之为熵弹性。 ① ② ③

交联度 交联点密度(μ/V0) 交联点的功能度( ) 溶胀效应 网络链

用交联密度或两个相邻

交联点之间的数均分子量或每立方厘米交联点的摩尔数来表 示。 交联聚合物里面交联键的多少，一般用网链分子量的大小来表示。 =2N/μ 溶剂分子进入橡胶交联网络，使其溶胀，体系网链密度降低，平均末端距增加，进而 模量下降。 每个交联点由四个有效链组成，且交联点无规分布。 第7章

线性黏弹性和非线性黏弹性 力学松弛现象 蠕变 蠕变函数[ψ(t)] 应力松弛 滞后 力学内耗(ψ) 储能模量(E′) 损耗模量(E″) 损耗角正切(tanδ) 松弛时间(η) 推迟时间(η′) 时温等效原理 移动因子或平移因子(aT)

若黏弹性可由虎克定律的线形弹性行为和服从牛顿流动定律的线形黏性行为的组合来 描述，则称之为线性黏弹性；否则，称之为非线性黏弹性。 蠕变极其回复、应力松弛、动态力学实验这些黏弹性行为反映的都是聚合物力学性能 的时间依赖性，统称力学松弛现象。 指在一定的温度和较小的恒定应力作用下，材料的应变随时间的增加而增大的现象。 当应力作用时间足够长时，应变趋于平衡。 在恒定温度和形变保持不变的情况下，聚合物内部的应力随时间增加而逐渐衰减的现 象。 聚合物在交变应力作用下应变落后于应力的现象称为滞后现象。 黏性材料应变跟不上应力变化，因而在循环变化过程中要消耗能量，这种消耗称为力 学内耗或内耗。 是反映材料形变过程由于弹性形变而储存的能量。 是反映材料形变过程以热损耗的能量。 tanδ= E″/ E′,即损耗角正切等于损耗模量与储能模量的比值。 是指应力降低到起始应力 ζ(0)的 e-1 倍(0.368 倍)时所需的时间。 是指应变达到极大值的(1- e-1)倍(0.632 倍)时所需的时间。 聚合物的同一力学松弛现象，既可以在较高的温度下、较短的时间内观察到，也可以 在较低的温度下、较长时间内观察到。因此，升高温度与延长时间对分子运动是等效 的，对聚合物的黏弹行为也是等效的。 是聚合物在不同温度下、同一力学响应所需观察时间的比值。 第8章 是材料在外力作用下产生的塑性形变。 屈服点以前是弹性区域，试样呈现虎克弹性行为，除去应力，应变可以恢复，不留下 任何永久变形；屈服点以后为塑性区域，试样呈现塑性行为，除去应力后，应变不能 恢复，留下永久形变。 试样在拉伸实验中，试样某点截面突然快速下降、变得不均匀的现象。 只发生在局部带状区域内的剪切形变。 聚合物在张应力作用下，于材料某些薄弱部位出现应力集中而产生局部的塑性形变和 取向，以至在材料表面或内部垂直于应力方向上出现长度为 100μm、宽度为 10μm 左 右、厚度约为 1μm 的微细

凹槽或“裂纹”的现象。 在一定应变速率下，作断裂应力和屈服应力分别与温度 T 的关系曲线，两条曲线的交 点就是脆-韧屈服转变点。 受力材料在形状、尺寸急剧变化的局部或内部缺陷(孔、裂缝等)的附近出现应力显 著增大的现象。 在规定的实验温度、湿度和实验速度下，在标准试样上沿轴向施加拉伸载荷直至断裂 前试样承受的最大载荷 P 与试样横截面的比值，用 ζt 表示。

屈服和屈服点

细颈 剪切带 银纹

脆-韧转变点 应力集中 拉伸强度 ζt

冲击强度 ζi 疲劳

试样在冲击载荷 W 的作用下折断或折裂时单位截面积所吸收的能量，用 ζi 表示。 是材料或构件在周期应力作用下断裂或失效现象。 第9章

牛顿流体和非牛顿流体

凡流动行为符合牛顿流动定律的流体就称为牛顿流体，如甘油、水等。 许多液体包括聚合物的熔体和浓溶液，聚合物分散系(如乳胶)以及填充体系等并不 符合牛顿流动定律，这类液体统称为非牛顿流体。 等于单位速度梯度时单位面积上所受到的切应力，其值反映了液体分子间由于相互作 用而产生的流动阻力即内摩擦力大小。 等于单位速度梯度时单位面积上所受到的拉伸应力。 单位速度梯度时单位面积上所受到的切应力。 在黏性流动中，流体具有剪切速率依赖性时的剪切应力与剪切速率的比值。 η=Kγn 如果维持恒定切变速率所需的切应力随剪切持续时间的增长而减少，这种流体称为触 变性流体。 如果维持恒定切变速率所需的切应力随剪切持续时间的延长而增加，这种流体称为流 凝性流体。 聚合物的性质随分子量的增加或减少，变化规律发生转折所对应的分子量。 临界分子量可以看作发生分子链缠结的最小分子量。 如果用一转轴在液体中快速旋转： 低分子液体受到离心力的作用， 中间部位液面下降， 器壁处液面上升；高分子熔体或溶液受到向心力作用，液面在转轴处上升，在转轴上 形成相当厚的包轴层。 指熔体挤出模孔后，挤出物的截面积比模孔截面积大的现象。

剪切黏度和拉伸黏度

真实黏度和表观黏度 非牛顿指数 n 和稠度系数 K

触变性流体和流凝性流体

临界分子量和缠结分子量

法向应力效应和挤出物膨胀

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