11梁的位移计算
更新时间:2023-09-06 04:09:01 阅读量: 教育文库 文档下载
材料力学
第十一章梁的位移计算
材料力学
梁的位移计算
工程实例
材料力学
梁的位移计算
工程实例
材料力学
梁的位移计算
工程实例
本章对平面弯曲下梁变形的基本概念、基本方法以及简单静不定梁进行简要介绍。4
材料力学
梁的位移计算
§11-1
挠度、转角及其相互关系
挠曲线:梁变形后的轴线。在小变形情况下,任意横截面的形心位移是指y方向的线位移,截面形心垂直于轴线方向的线位移称为挠度
y A
q
θB x
x
vl向上为正,向下为负
v= f ( x)
--挠曲线方程
弯曲变形时,横截面绕中性轴转动的角度称为转角
θ=θ ( x)
--转角方程
逆转为正,顺转为负5
材料力学
梁的位移计算
q
θB
A
x
vl
θ
dvθ≈ tgθ= dx横截面的转角与挠曲线在该截面处的斜率近似相等,即挠曲线方程的一阶导数为转角方程。6
材料力学
梁的位移计算
§11-2曲率公式
挠曲线微分方程q
θB
1 M ( x)=ρ ( x) EI z
A
x
vl
θ
挠曲线为一平面曲线,其上任一点的曲率
1
ρ
=±
d 2v dx 2 dv 1+ dx 2
3
±2
d 2v dx 2 dv 2 1+ ( dx ) 3 2
M ( x)= EI z
微小量
-挠曲线微分方程
材料力学
梁的位移计算
在小变形情况下
d 2v M=± 2 dx EI z
正负号与弯矩符号规定及所取坐标系有关
y
M>0d 2v>0 dx 2
y
M<0d 2v<0 2 dx
O
x
O
x
d 2v M= 2 dx EI z
-挠曲线近似微分方程8
材料力学
梁的位移计算
§11-3
积分法求梁的位移d 2v M ( x)= dx 2 EI z
dv M ( x)θ ( x)==∫ dx+ C dx EI z M ( x) v( x)=∫ ∫ dx dx+ Cx+ D EI z
C,D为积分常数,由梁的位移约束条件确定。挠曲线近似微分方程通解的积分常数确定以后,就得到了挠曲线方程和转角方程,这种求梁变形的方法称为积分法。
材料力学
梁的位移计算确定积分常数的条件有两类:边界条件和变形连续条件。边界条件:位于梁支座处的截面,其挠度或转角常为零或为已知
yl
x
yl
x
固定铰链支座
固定端约束
x= 0, v= 0 x= l, v= 0
v= 0 x= 0 θ= 010
材料力学
梁的位移计算变形连续条件:位于梁的中间截面处,其左右极限截面处的挠度和转角相等。在中间铰链位置左右极限截面的挠度相等。
y2l 3 l
x
边界条件变形连续条件
2 x= 0, v= 0; x= l, v= 0 3
2 x= l, v1= v2,θ1=θ 2; 311
材料力学
梁的位移计算
思考:用积分法计算图示梁的挠度和转角,其边界条件和连续条件是什么?
y
qxl
ax= a+l v= 0θ= 0
答:边界条件 x= 0 v= 0连续性条件 x= l
v1= v212
材料力学
例
1
如图所示悬臂梁,在自由端受集中力P作用,设EI为常量,试求梁的最大挠度和最大转角。
解 1、建立挠曲线近似微分方程取坐标系如图所示,弯矩方程
P
y
l
x
M ( x)= P (l x)= P ( x l )
d v P( x l )= 2 dx EI z2
x
2、积分求通解
P P x2θ=∫ ( x l )dx= ( lx)+ C EI z EI z 2
材料力学
例
1
P P x2θ=∫ ( x l )dx= ( lx)+ C EI z EI z 2 P x 3 lx 2 P v=∫∫ ( x l )dxdx= ( )+ Cx+ D EI z EI z 6 2
3、确定积分常数
Px
x=0θ=v=0 C=D=04、转角方程和挠曲线方程P x2θ= ( lx) EI z 2
yl
x
P x 3 lx 2 v= ( ) EI z 6 2
5、确定最大挠度和最大转角θ max
Pl 2= 2 EI z
Pl 3 v= 3EI z
材料力学
例
2
求简支梁挠曲线方程,q已知,EI为常数。
解
1、建立挠曲线微分方程
y
q
d 2v M ( x) 1 1 1 2== ( qlx qx ) 2 dx EI z EI z 2 22、积分求通解
1 1 2 M ( x)= qlx qx 2 2
Aql 2
B x
x
l
ql 2
ql 2 q 3 EI zθ= x x+ C 4 6 ql 3 q 4 EI z v= x x+ Cx+ D 12 24
材料力学
例
2ql 2 q 3 EI zθ= x x+ C 4 6yq
ql 3 q 4 EI z v= x x+ Cx+ D 12 243、确定积分常数
A
B xql 2
x=0
v=0
x=lD=0
v=0
ql 2
x
l
ql 3 C= , 24
4、转角方程和挠曲线方程
q l 2 1 3 lθ= ( x x ) EI z 4 6 24
3
qx l 2 1 3 l 3 v= x ) ( x EI z 12 24 2416
材料力学
例
3
求简支梁最大挠度,F已知,EI为常数。
解
1、建立挠曲线微分方程
y
a
F
b
Ax1 x2lC
B xa F l
b M 1 ( x1 )= F x1 l
b F (0≤ x1≤ a ) l
b M 2 ( x2 )= Fx2 F ( x2 a ) l
(a≤ x2≤ l )
d 2v b EI 2= Fx1 dx l
(0≤ x1≤ a )
d 2v b EI 2= Fx2 F ( x2 a ) dx l
(a≤ x2≤ l )17
材料力学
例
3
2、分两段积分
b EIθ 1= Fx12+ C1 2l
b EIv1= Fx13+ C1 x1+ D1 6ly
bF 2 F EIθ 2= x2 ( x2 a ) 2+ C2 2l 2
a
F
b
Ab F l
B xa F l
x1
x2l
C
bF 3 F EIv2= x2 ( x2 a ) 3+ C 2 x2+ D2 6l 63、确定积分常数
x1= 0, v1= 0 x2= l, v2= 0
x1= x2= a, v1= v2θ 1=θ 2
Fb 2 C1= C2= (l b 2 ) 6lD1= D2= 018
材料力学
例
3
4、转角方程和挠曲线方程
bFx1 2 2 Fb 2 2 2 EIv1= ( x1 l+ b 2 ) EIθ 1= ( x1 l+ b ) 6l 6l bF 3l 2 2 2[3 x2 l+ b ( x2 a ) 2] EIθ 2= 6l b bF 3 2 l 2 EIv2=[ x2 l+ b ( x2 a ) 3] 6l b5、求最大挠度设:a>b,则最大挠度在AC段。最大挠度处截面的转角为零。3 2
θ1= 0
x0=
l b 32
2
vmax
Fbl 2 b2 = 1 2 9 3EI l
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