高中物理速度选择器和回旋加速器解题技巧讲解及练习题
更新时间:2023-05-05 17:18:01 阅读量: 实用文档 文档下载
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高中物理速度选择器和回旋加速器解题技巧讲解及练习题
一、速度选择器和回旋加速器
1.有一个正方体形的匀强磁场和匀强电场区域,它的截面为边长L =0.20m 的正方形,其电场强度为54.010E =?V/m ,磁感应强度22.010B -=?T ,磁场方向水平且垂直纸面向里,当一束质荷比为104.010m q
-=?kg/C 的正离子流(其重力不计)以一定的速度从电磁场的正方体区域的左侧边界中点射入,如图所示。(计算结果保留两位有效数字)
(1)要使离子流穿过电场和磁场区域而不发生偏转,电场强度的方向如何?离子流的速度多大?
(2)在(1)的情况下,在离电场和磁场区域右边界D =0.40m 处有与边界平行的平直荧光屏。若只撤去电场,离子流击中屏上a 点;若只撤去磁场,离子流击中屏上b 点。求ab 间距离。(a ,b 两点图中未画出)
【答案】(1)电场方向竖直向下;2×107m/s ;(2)0.53m 【解析】
【分析】
【详解】
(1)电场方向竖直向下,与磁场构成粒子速度选择器,离子运动不偏转,根据平衡条件有
qE qvB =
解得离子流的速度为
E v B
==2×107m/s (2)撤去电场,离子在碰场中做匀速圆周运动,所需向心力由洛伦兹力提供,则有
2
v qvB m R
= 解得
mv R qB
==0.4m 离子离开磁场区边界时,偏转角为θ,根据几何关系有
1sin 2
L R θ=
= 解得 30θ=o
在磁场中的运动如图1所示
偏离距离
1cos y R R θ=-=0.054m
离开磁场后离子做匀速直线运动,总的偏离距离为
1tan y y D θ=+=0.28m
若撤去磁场,离子在电场中做匀变速曲线运动通过电场的时间 L t v
≤
加速度 qE a m
=
偏转角为θ',如图2所示
则
21tan 2
y v qEL v mv θ'=
== 偏离距离为 2212
y at =
=0.05m 离开电场后离子做匀速直线运动,总的偏离距离
2tan y y D θ''=+=0.25m 所以a 、b 间的距离
ab =y +y '=0.53m
2.边长L =0.20m的正方形区域内存在匀强磁场和匀强电场,其电场强度为E =
1×104V/m ,磁感强度B =0.05T ,磁场方向垂直纸面向里,当一束质荷比为m q
=5×10-8kg/C 的正离子流,以一定的速度从电磁场的正方形区域的边界中点射入,离子流穿过电磁场区域而不发生偏转,如右图所示,不计正离子的重力,求:
(1)电场强度的方向和离子流的速度大小
(2)在离电磁场区域右边界D=0.4m 处有与边界平行的平直荧光屏.若撤去电场,离子流击中屏上a 点;若撤去磁场,离子流击中屏上b 点,则ab 间的距离是多少?.
【答案】(1)竖直向下;52s 10m /?(2)1.34m
【解析】
【详解】
(1)正离子经过正交场时竖直方向平衡,因洛伦兹力向上,可知电场力向下,则电场方向竖直向下; 由受力平衡得
qE qvB =
离子流的速度
5210m /s E v B
==? (2)撤去电场,离子在磁场中做匀速圆周运动,所需向心力由洛伦兹力提供,则有
2
v qvB m r
= 故
0.2m mv r qB
== 离子离开磁场后做匀速直线运动,作出离子的运动轨迹如图一所示
图一
由几何关系可得,圆心角60θ=?
1sin (0.60.13)m x L D R θ=+-=-
11tan (0.630.3)m=0.74m y x θ==-
若撤去磁场,离子在电场中做类平抛运动,离开电场后做匀速直线运动,运动轨迹如图二所示
图二
通过电场的时间
6110L t s v
-=
=? 加速度 11210m /s qE a m
=
=? 在电场中的偏移量 210.1m 2y at ==
粒子恰好从电场右下角穿出电场,则
tan 1y x
v v α=
=
由几何关系得 20.4m y =
a 和
b 的距离
()
120.63-0.30.40.2m ab y y y L =++=++=1.34m
3.如图所示,一对平行金属极板a 、b 水平正对放置,极板长度为L ,板间距为d ,极板间电压为U ,且板间存在垂直纸面磁感应强度为B 的匀强磁场(图中未画出)。一带电粒子以一定的水平速度从两极板的左端正中央沿垂直于电场、磁场的方向射入极板间,恰好做匀速直线运动,打到距离金属极板右端L 处的荧光屏MN 上的O 点。若撤去磁场,粒子仍能从极板间射出,且打到荧光屏MN 上的P 点。已知P 点与O 点间的距离为h ,不计粒子的重力及空气阻力。
(1)请判断匀强磁场的方向;
(2)求带电粒子刚进入极板左侧时的速度大小v ;
(3)求粒子的比荷(q m
)。 【答案】(1)磁场方向垂直纸面向里(2)v =
U Bd (3)2223q Uh m B L d = 【解析】
【分析】
(1)由左手定则可知磁场方向。
(2)粒子在极板间做直线运动,可知洛伦兹力与电场力相等;
(3)若撤去磁场,粒子在电场中做类平抛运动,结合水平和竖直方向的运动特点解答;
【详解】
(1)由左手定则可知,磁场方向垂直纸面向里。
(2)带电粒子受力平衡,有qvB q
=U d 粒子进入极板时的速度v =U Bd
(3)带电粒子在两极板间运动时间t 1=L v ,加速度qU a md = 带电粒子穿过电场时的侧移量2
2112122qUL y at mdv
== 带电粒子离开两极板间后做匀速直线运动的时间t 2=L v
带电粒子从极板右端射出时沿竖直方向的速度v y =1qUL at mdv
= 带电粒子离开两极板间后在竖直方向的位移2
222y qUL y v t mdv
== 两次侧移量之和为h ,即:h =y 1+y 2=2
232qUL mdv
解得:
2223q Uh m B L d
= 【点睛】 此题是带电粒子在复合场中的运动问题;关键是搞清粒子在场中的运动特征和受力情况;粒子在电场中的偏转问题,主要是结合类平抛运动的规律解答.
4.1897年,汤姆孙根据阴极射线在电场和磁场中的偏转情况断定,它的本质是带负电的粒子流并求出了这种粒子的比荷,图为汤姆孙测电子比荷的装置示意图。在真空玻璃管内,阴极K 发出的电子经阳极A 与阴极K 之间的高电压加速后,形成细细的一束电子流,沿图示方向进入两极板C 、D 间的区域。若两极板C 、D 间无电压,电子将打在荧光屏上的O 点,若在两极板间施加电压U ,则离开极板区域的电子将打在荧光屏上的P 点;若再在极板间施加磁感应强度大小为B 的匀强磁场,则电子在荧光屏上产生的光点又回到O 点,已知极板的长度L 1=5.00cm ,C 、D 间的距离d =1.50cm ,极板的右端到荧光屏的距离L 2=10.00cm ,U =200V ,B =6.3×10-4T ,P 点到O 点的距离Y =3.0cm 。求:
(1)判断所加磁场的方向;
(2)电子经加速后射入极板C 、D 的速度v ;
(3)电子的比荷(结果保留三位有效数字)。
【答案】(1)磁场方向垂直纸面向外 (2)v =2.12×107m/s (3)=1.61×1011C/kg
【解析】
【详解】
(1)由左手定则可知磁场方向垂直纸面向外;
(2)当电子受到的电场力与洛伦兹力平衡时,电子做匀速直线运动,亮点重新回复到中心O点,设电子的速度为,则evB=eE
得即代入数据得v=2.12×107m/s
(3)当极板间仅有偏转电场时,电子以速度进入后,竖直方向作匀加速运动,加速度为
电子在水平方向作匀速运动,在电场内的运动时间为
这样,电子在电场中,竖直向下偏转的距离为
离开电场时竖直向下的分速度为
电子离开电场后做匀速直线运动,经t2时间到达荧光屏
t2时间内向上运动的距离为
这样,电子向上的总偏转距离为
可解得代入数据得=1.61×1011C/kg
【点睛】
本题是组合场问题:对速度选择器,根据平衡条件研究;对于类平抛运动的处理,通常采用运动的分解法律:将运动分解成相互垂直的两方向运动,将一个复杂的曲线运动分解成两个简单的直线运动,并用牛顿第二定律和运动学公式来求解.
5.如图所示的平面直角坐标系,x轴水平,y轴竖直,第一象限内有磁感应强度大小为B,方向垂直坐标平面向外的匀强磁场;第二象限内有一对平行于x轴放置的金属板,板间有正交的匀强电场和匀强磁场,电场方向沿y轴负方向,场强大小未知,磁场垂直坐标平面向里,磁感应强度大小也为B;第四象限内有匀强电场,电场方向与x轴正方向成45°角斜向右上方,场强大小与平行金属板间的场强大小相同.现有一质量为m,电荷量为q的粒子以某一初速度进入平行金属板,并始终沿x轴正方向运动,粒子进入第一象限后,从x轴上的D点与x轴正方向成45°角进入第四象限,M点为粒子第二次通过x轴的位置.已知OD距离为L,不计粒子重力.求:
(1)粒子运动的初速度大小和匀强电场的场强大小.
(2)DM 间的距离.(结果用m 、q 、v 0、L 和B 表示)
【答案】(1)22B qL E m
=
(2)220222m v DM B q L = 【解析】
【详解】
(1)、粒子在板间受电场力和洛伦兹力做匀速直线运动,设粒子初速度为v 0,由平衡条件有:qv 0B=qE…①
粒子在第一象限内做匀速圆周运动,圆心为O 1,半径为R ,轨迹如图,
由几何关系知R = 245L L cos =?
…② 由牛顿第二定律和圆周运动的向心力公式有:qv 0B =m 20 v R
…③ 由②③式解得:v 0=2 BqL m
…④ 由①④式解得:E =22 B qL m
…⑤ (2)、由题意可知,粒子从D 进入第四象限后做类平抛运动,轨迹如图,设粒子从D 到M 的运动时间为t ,将运动分解在沿场强方向和垂直于场强的方向上,则粒子沿DG 方向做匀速直线运动的位移为:DG =v 0t …⑥
粒子沿DF 方向做匀加速直线运动的位移为:2
2122Eqt DF at m
== …⑦ 由几何关系可知: DG DF =, 2DM DG =…⑧
由⑤⑥⑦⑧式可解得220222 m v DM q B L
=. 【点睛】
此类型的题首先要对物体的运动进行分段,然后对物体在各段中进行正确的受力分析和运动的分析,进行列式求解; 洛伦兹力对电荷不做功,只是改变运动电荷的运动方向,不改变运动电荷的速度大小.带电粒子做匀速圆周运动的圆心、半径及运动时间的确定:①、圆心的确定:因为洛伦兹力提供向心力,所以洛伦兹力总是垂直于速度的方向,画出带电粒子运动轨迹中任意两点(一般是射入磁场和射出磁场的两点)洛伦兹力的方向,其延长线的交点即为圆心.②、半径的确定:半径一般都是在确定圆心的基础上用平面几何的知识求解,常常用到解三角形,尤其是直角三角形.③、运动时间的确定:利用圆心角与弦切角的关系或者四边形的内角和等于360°计算出粒子所经过的圆心角θ的大小,用公式t=
360T θ
?可求出运动时间.
6.回旋加速器的工作原理如图甲所示,置于高真空中的D 形金属盒半径为R ,两盒间距很小,带电粒子穿过的时间可以忽略不计。磁感应强度为B 0的匀强磁场与盒面垂直。在下极板的圆心A 处粒子源产生的粒子,质量为m ?电荷量为+q ,在加速器中被加速,加速电压u 随时间的变化关系如图乙所示02m T qB π=
。加速过程中不考虑相对论效应和变化电场对磁场分布的影响。 (1)粒子开始从静止被加速,估算该离子离开加速器时获得的动能E k ;
(2)调节交流电的电压,先后两次的电压比为1:2,则粒子在加速器中的运动时间之比为多少?
(3)带电粒子在磁场中做圆周运动的圆心并不是金属盒的圆心O ,而且在不断的变动。设第一次加速后做圆周运动的圆心O 1到O 的距离为x 1,第二次加速后做圆周运动的圆心O 2到O 的距离为x 2,这二个距离平均值约为最后从加速器射出时圆周运动的圆心位置x ,求x 的值,并说明出口处为什么在A 的左边;
(4)实际使用中,磁感应强度B 会出现波动,若在t =
4
T 时粒子第一次被加速,要实现连续n 次加速,求B 可波动的最大范围。
【答案】(1)2
0()2qB R m
;(2)2:1;(3)021mU B q A 点的左边,最后一次圆周运动与左边相切,所以出口在A 点的左边;
(4)0021212123
n n B B B n n --≤≤--()(),n =2、3…… 【解析】
【分析】
根据回旋加速器原理,粒子在电场中加速,在磁场中偏转,根据轨道半径与运动周期可求运动动能及运动时间,若磁场出现波动,求出磁感强度的最大值和最小值,从而确定磁感强度的范围。
【详解】
(1)圆周运动的最大半径约为R
2
0v qvB m R
= 离子离开加速器时获得的动能
2
20()122k qB R E mv m
== (2)设加速n 次
2
00()2qB R nqU m
= 22
00
2qB R n mU = 2
00
22B R T t n U π== 运动时间之比
02120121
U t t U == (3)设第一、二次圆周运动的半径为r 1和r 2
20112
qU mv =
110mv r qB ==202122
qU mv =
220mv r qB === 11x r =
21212(2x r r r =-=
可得
121322x x x r +=== 第一次圆周运动的圆心在A 点的左边,最后一次圆周运动与左边相切,所以出口在A 点的左边。
(4)设磁感应强度偏小时为B 1,圆周运动的周期为T 1
1(1)224
T T T n --=)( 12-12(-1)
n T T n =
解得 102(1)21
n B B n -=
- 设磁感应强度偏大时为B 2,圆周运动的周期为T 2 2(1)()224
T T T n --= 2232(1)
n T T n -=
- 解得 202(123n B B n -=
-) 因此
002(1)2(1)2123
n n B B B n n --≤≤--,n =2、3……
7.如图所示为回旋加速器的结构示意图,匀强磁场的方向垂直于半圆型且中空的金属盒D 1和D 2,磁感应强度为B ,金属盒的半径为R ,两盒之间有一狭缝,其间距为d ,且R ?d ,两盒间电压为U 。A 处的粒子源可释放初速度不计的带电粒子,粒子在两盒之间被加速后进入D 1盒中,经半个圆周之后再次到达两盒间的狭缝。通过电源正负极的交替变化,可使带电粒子经两盒间电场多次加速后获得足够高的能量。已知带电粒子的质量为m 、电荷量为+q 。
(1)不考虑加速过程中的相对论效应和重力的影响。
①求粒子可获得的最大动能E k m ;
②若粒子第1次进入D 1盒在其中的轨道半径为r 1,粒子第2次进入D 1盒在其中的轨道半径为r 2,求r 1与r 2之比;
③求粒子在电场中加速的总时间t 1与粒子在D 形盒中回旋的总时间t 2的比值,并由此分析:计算粒子在回旋加速器中运动的时间时,t 1与t 2哪个可以忽略?(假设粒子在电场中的加速次数等于在磁场中回旋半周的次数);
(2)实验发现:通过该回旋加速器加速的带电粒子能量达到25~30MeV 后,就很难再加速了。这是由于速度足够大时,相对论效应开始显现,粒子的质量随着速度的增加而增大。结合这一现象,分析在粒子获得较高能量后,为何加速器不能继续使粒子加速了。
【答案】(1)①222
2q B R m 3;③2d R π, t 1可以忽略;(2)见解析 【解析】
【分析】
【详解】
(1)①粒子离开回旋加速器前,做的还是圆周运动,由洛仑兹力提供向心力,根据牛顿第二定律可得
2
m v qv B m R
= 212
km m E mv =
解得 2222km B R E q m
= ②设带电粒子在两盒间加速的次数为N ,在磁场中有
2
v qvB m r
= 在电场中有
212
NqU mv = 第一次进入D 1盒中N=1,第二次进入D 1盒中N=3,可得
123
r r = ③带电粒子在电场中的加速度为
qE qU a m md
=
= 所以带电粒子在电场中的加速总时间为 1m v BdR t a U =
= 设粒子在磁场中回旋的圈数为n ,由动能定理得
2122
m nqU mv = 带电粒子回旋一圈的时间为
2πm T qB
=
所以带电粒子在磁场中回旋的总时间为 2
2π2BR t nT U
== 122πt d t R
= 已知R d >>可知12t t <<,所以1t 可以忽略。
(2)带电粒子在磁场中做匀速圆周运动周期为
2πm T qB
= 对一定的带电粒子和一定的磁场来说,这个周期是不变的。如果在两盒间加一个同样周期的交变电场,就可以保证粒子每次经过电场时都能被加速,当粒子的速度足够大时,由于相对论效应,粒子的质量随速度的增加而增大,质量的增加会导致粒子在磁场中的回旋周期变大,从而破坏了与电场变化周期的同步,导致无法继续加速。
8.我们熟知经典回旋加速器如图(甲)所示,带电粒子从M 处经狭缝中的高频交流电压加速,进入与盒面垂直的匀强磁场的两个D 形盒中做圆周运动,循环往复不断被加速,最终离开加速器。另一种同步加速器,基本原理可以简化为如图(乙)所示模型,带电粒子从M 板进入高压缝隙被加速,离开N 板时,两板的电荷量均立即变为零,离开N 板后,在匀强磁场的导引控制下回旋反复通过加速电场区不断加速,但带电粒子的旋转半径始终保持不变。已知带电粒子A 的电荷量为+q ,质量为m ,带电粒子第一次进入磁场区时,两种加速器的磁场均为B 0,加速时狭缝间电压大小都恒为U ,设带电粒子最初进入狭缝时的初速度为零,不计粒子受到的重力,不计粒子加速时间及其做圆周运动产生的电磁辐射,不考虑磁场变化对粒子速度的影响及相对论效应。
(1)求带电粒子A 每次经过两种加速器加速场时,动能的增量;
(2)经典回旋加速器与同步加速器在装置上的类似性,源于它们在原理上的类似性。 a.经典回旋加速器,带电粒子在不断被加速后,其在磁场中的旋转半径也会不断增加,求加速n 次后r n 的大小;
b.同步加速器因其旋转半径R 始终保持不变,因此磁场必须周期性递增,请推导B n 的表达式;
(3)请你猜想一下,若带电粒子A 与另一种带电粒子B (质量也为m ,电荷量为+kq ,k 为大于1的整数)一起进入两种加速器,请分别说明两种粒子能否同时被加速,如果不能请说明原因,如果能,请推导说明理由。
【答案】(1)k E qU =△;(2)a.012n nUq R B m
=0n B nB =;(3)见解析 【解析】
【分析】
【详解】 (1)粒子仅在狭缝间由电场加速,绕行过程中仅受洛伦兹力作用,洛伦兹力不会对粒子做功,根据动能定理: 每次动能的增量为:
K E qU =V
(2)a .在D 形盒中洛伦兹力作向心力,磁感应强度不需要改变,当第n 次穿过MN 两板间开始作第n 圈绕行时
20n n n
v qv B m R = 第n 圈的半径
01
2n nUq R B m
= b.同步加速器因其旋转半径始终保持不变,因此磁场必须周期性递增,洛伦兹力作向心力
212nqU mv = , 2000v qv B m R = , 2n n n v qv B m R
= 所以第n 圈绕行的磁感应强度为:
0n B nB =
(3)经典回旋加速器不能做到回旋加速,同步加速器仍然能做到回旋加速。经典回旋加速器,交变电压的周期与带电粒子回旋周期相同,加速A 粒子的交变电压的周期为
02m T B q
π= 而若要加速回旋加速粒子B ,交变电压周期应为 02m T kB q π=
' 因此当B 粒子到达加速电场缝隙时,电压方向并没有反向,因此无法同时加速。同步加速器A 粒子的磁场变化周期
2n n m T qB π=
B 粒子的旋转周期
2n n T m T kqB k
π==' n T 是T ' 的k 倍,所以A 每绕行1周,B 就绕行k 周。由于电场只在A 通过时存在,故B 仅在与A 同时进入电场时才被加速。
9.回旋加速器D 形盒的半径为R ,高频加速电压的频率为f ,空间存在方向垂直D 形盒、磁感应强度大小为B 的匀强磁场。用该回旋加速器加速带负电的粒子束,粒子达到最大速度后被引出,测得粒子被引出时的平均电流为I 。不计粒子的加速时间,求:
(1)粒子被引出时的最大速度v m ;
(2)粒子束的输出功率P 。
【答案】(1)m 2v fR π=;(2)2P BIfR π=
【解析】
【分析】
【详解】
(1)设粒子的电荷量为q 、质量为m ,当粒子被引出时,有:
2m m v qv B m R
= 由粒子做匀速圆周运动周期公式:
12qB f T m
π=
= 解得 m 2v fR π=
(2)粒子束被引出时,设时间t 内飞出加速器的粒子数为N ,则有
It Nq =
根据能量守恒定律有
2m 12
Pt N mv =? 解得
2P BIfR π=
10.回旋加速器的工作原理如图甲所示,置于真空中的D 形金属盒半径为R ,两盒间狭缝的间距为d ,磁感应强度为B 的匀强磁场与盒面垂直,被加速粒子的质量为m ,电荷量为+q ,加在狭缝间的交变电压如图乙所示,电压值的大小为U 0.周期T =
2m qB π .一束该种粒子在t =0~2
T 时间内从A 处均匀地飘入狭缝,其初速度视为零.现考虑粒子在狭缝中的运动时间,假设能够出射的粒子每次经过狭缝均做加速运动,不考虑粒子间的相互作
用.求:
(1)出射粒子的动能E m ;
(2)粒子从飘入狭缝至动能达到E m 所需的总时间t 0;
(3)要使飘入狭缝的粒子中有超过99%能射出,d 应满足的条件.
【答案】(1)2222q B R m (2) 20
22BR BRd m U qB ππ+-;(3) d <02100mU qB R π 【解析】
【详解】
(1)粒子运动半径为R 时,有
2
v qvB m R
= 且2m 12
E mv = 解得222
m 2q B R E m
= (2)粒子被加速n 次达到动能E m ,则E m =nqU 0
粒子在狭缝间做匀加速运动,设n 次经过狭缝的总时间为Δt 加速度0qU a md
= 匀加速直线运动21Δ2nd a t =
? 由0(1)Δ2
T t n t =-?+ 解得200π2π2BR BRd m t U qB
+=- (3)只有在0~()2
T t -?时间内飘入的粒子才能每次均被加速 则所占的比例为22
T t T
η-?= 由99%η>,解得02π100mU d qB R
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11.同步回旋加速器结构如图所示,轨道磁铁产生的环形磁场在同一时刻处处大小相等,带电粒子在环形磁场的控制下沿着固定半径的轨道做匀速圆周运动,穿越沿途设置的高频加速腔从中获取能量.如题图所示.同步加速器中磁感应强度随被加速粒子速度的增加而增加,高频加速电场的频率与粒子回旋频率保持同步.已知圆形轨道半径为R,被加速粒子的质量为m、电荷量为+q,加速腔的长度为L,且L< (1)带电粒子第k次从b孔射出时的速度的大小v k; (2)带电粒子第k次从b孔射出到第(k+1)次到达b孔所经历的时间; (3)带电粒子第k次从b孔射出时圆形轨道处的磁感应强度B k的大小; (4)若在a处先后连续释放多个上述粒子,这些粒子经过第1次加速后形成一束长度为l1的粒子束(l1 【答案】(1)2kqU m 2m kqU 12mkU R q (4) 1 2 max L qU v l m = 【解析】【详解】 (1)粒子在电场中被加速,由动能定理得:kqU=1 2 mv k2﹣0 解得: 2 k kqU v m = (2) 粒子做圆周运动的周期: 2 2 2 k k m m T R qB kqU π π == 由题意可知,加速空腔的长度:L<<R, 粒子在空腔的运动时间可以忽略不计,下一次经过b孔的时间间隔等于粒子在磁场中做圆 周运动的周期: 2 k m T kqU π = (3)粒子第k次从b孔射出,粒子被电场加速k'次,由动能定理得:kqU=1 2 mv k2﹣0 解得: k v =粒子在磁场中做匀速圆周运动,洛伦兹力提供向心力,由牛顿第二定律得:qv k B k = 2k v m R ,解得: k B = (4) 粒子第一次加速后的速度:1v = 从第一个粒子进入加速空腔到最后一个粒子进入加速空腔的时间:111l t l v == 由k v = 2v =粒子被二次加速后这一束粒子的长度:l 2=v 2t 1 l 1 粒子被第三次加速后的速度:3v = 从第一个粒子进入加速空腔到最后一个粒子进入加速空腔的时间:222l t l v == 粒子被三次加速后这一束粒子的长度:l 3=v 3t 2 l 1 粒子被第四次加速后的速度:4v = 从第一个粒子进入加速空腔到最后一个粒子进入加速空腔的时间:333l t l v == 粒子被三次加速后这一束粒子的长度:l 4=v 4t 3 l 1 … 粒子被第k 次加速后的速度:k v = 从第一个粒子进入加速空腔到最后一个粒子进入加速空腔的时间:111k k k l t l v ---==粒子被k 次加速后这一束粒子的长度:l k =v k t k ﹣1 1 当粒子束的长度:l k l 1=L ,即:k =2 21 L l 时粒子束的速度最大, 由动能定理得:221L l ?qU =12mv max 2﹣0,解得: 1 2max L qU v l m = 12.回旋加速器是利用磁场和电场共同作用对带电粒子进行加速的仪器。现在有一个研究小组对回旋加速器进行研究。研究小组成员分工合作,测量了真空中的D 形盒的半径为R ,磁感应强度方向垂直加速器向里,大小为B 1,要加速粒子的电荷量为q ,质量为m ,电场的电压大小为U 。帮助小组成员完成下列计算: (1)本回旋加速器能将电荷加速到的最大速度是? (2)求要达到最大速度,粒子要经过多少次电场加速? (3)研究小组成员根据磁场中电荷偏转的规律设计了如图乙的引出装置。在原有回旋加速器外面加装一个圆环,在这个圆环区内加垂直加速器向里的磁场B 2,让带电粒子在加速器边缘恰好能偏转至圆环区域外边缘加以引导。求圆环区域所加磁场的磁感应强度B 2? 【答案】(1) 1m qB R v m =;(2)22 12qB R n Um =;(3) 1222B R B R d =+ 【解析】 【详解】 (1)粒子在磁场中运动时满足: 2 1v qvB m r = 当被加速的速度达到最大时满足: r=R 则解得 1m qB R v m = (2)粒子在电场中被加速,每次经过电场时得到的能量为Uq ,则: 212 m nUq mv = 解得 22 12qB R n Um = (3)由左手定则可知,粒子带负电;要想使得带电粒子在加速器边缘恰好能偏转至圆环区域外边缘,则粒子运动的轨道半径 1122r R d =+() ; 由 221 m m v qv B m r = 解得 1222B R B R d =+ 13.1932年美国物理学家劳伦斯发明了回旋加速器,巧妙地利用带电粒子在磁场中的运动特点,解决了粒子的加速问题.现在回旋加速器被广泛应用于科学研究和医学设备中. 某型号的回旋加速器的工作原理如图甲所示,图乙为俯视图.回旋加速器的核心部分为D 形盒,D 形盒装在真空容器中,整个装置放在电磁铁两极之间的磁场中,磁场可以认为是匀强磁场,且与D 形盒盒面垂直.两盒间狭缝很小,带电粒子穿过的时间可以忽略不计.质子从粒子源A 处进入加速电场的初速度不计,从静止开始加速到出口处所需的时间为t .已知磁场的磁感应强度为B ,质子质量为m 、电荷量为+q ,加速器接一定频率高频交流电源,其电压为U .不考虑相对论效应和重力作用.求: (1)质子第1次经过狭缝被加速后进入D 形盒运动轨道的半径r 1; (2)D 形盒半径为R ; (3)试推理说明:质子在回旋加速器中运动时,随轨道半径r 的增大,同一盒中相邻轨道半径之差是增大、减小还是不变? 【答案】(1) (2)(3)减小. 【解析】 【分析】 【详解】 试题分析:(1) 设质子第1次经过狭缝被加速后的速度为v 1 ① ② 联立①②解得: (2)设质子从静止开始加速到出口处运动了n圈,质子在出口处的速度为v ③④ ⑤⑥ 联立③④⑤⑥解得 (3)(方法1)设k为同一盒子中质子运动轨道半径的序数,相邻的轨道半径分别为r k,r k+1(r k D2之间的电压为U,由动能定理知⑦ 由洛伦兹力充当质子做圆周运动的向心力,知,则⑧ 整理得⑨ 相邻轨道半径r k+1,r k+2之差同理 因U、q、m、B均为定值,且因为r k+2> r k,比较与得 (方法2)设k为同一盒子中质子运动轨道半径的序数,相邻的轨道半径分别为r k-1、r k、r k+1,(r k-1 由及得 得 假设>有 两边平方得结果正确,说明假设成立. 所以 考点:回旋加速器;带电粒子在匀强电场及匀强磁场中的运动. 14.回旋加速器的工作原理如图所示,置于高真空中的D形金属盒半径为R,两盒间的狭缝很小,带电粒子穿过的时间可以忽略不计,磁感应强度为B的匀强磁场与盒面垂直,A 处粒子源产生的粒子初速度可忽略不计,质量为m、电荷量为+q,每次在两D形盒中间被加速时加速电压均为U,加速过程中不考虑相对论效应和重力作用。求: (1)粒子第4次加速后的运动半径与第5次加速后的运动半径之比;
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